l/jO PHYSIQUE. 



quand un rayonnement X d'intensité initiale lo tombe sur une lame 

 d'Al diffusante, d'épaisseur /, l'émission de RS correspondant à chacun 

 d'eux est respectivement 



I I — O, 52-'' 1 I — O, i": 



— -S 1 ij ; — z 1 '■ 



lO '1 lO 'J. 



Autrement dit, la somme des RS produits par le faisceau total est 

 égale à 



Mais la fraction 



■) X lo 



0,3-2^^ -■-0,37^'' ... -f-o,fio-^ 

 lo- 



est précisément la fraction transmise par le n® 7-8 à une profondeur 2 / 

 double de celle de la lame diffusante. Si nous appelons ©2/ cette fraction 

 transmise, nous aurons 



■j. 



La vérification expérimentale de Ib. loi ci-dessus devient alors extrê- 

 mement facile. Le Tableau suivant indique les résultats obtenus par les 

 deux méthodes radiographique et radioscopique et les résultats calculés, 

 le tout étant pourcenté de manière à arriver à la fraction o.5 pour une 

 lame diffusante de / = théoriquement oc , 



Résultais expérinienlïiux : 



lîésu liais lÀadioscopiqiies. Kadiographiques. 

 caiciilrs (Intensité linuvéc (Intensité trouvée 

 Épaisseur /i — '^,; multipliée multipliée 



des lames diffusantes. \ ' par i5.().) para/|.) 



0,1 (),o4G » 0,074 (?) 



0,5 "^i ) ' 7 j " G, 168 



I o,'2()"> 0,254 o,i5\ à o,3oo 



■> n,3J3 o,3i8 o,3oo à o,348 



; o,39C) o,36G 0,34!^ à o,39G 



4 0.49.4 0,4 1 3 >> » 



> "-14 



o 401 0,398 à 0,'joo 



8 0,474 0,48;) G, joo faible 



3o et au-dessus liui.o.')00 o,5oo o,joij 



Un écart assez considérable est à noter pour la lame diffusante de 

 0,1 mm. Il peut s'expliquer : 1° par l'action des RS de l'air qui tra- 

 versent en retour cette lame; 2° par l'accroissement du pouvoir radiogra- 

 phique comparé au pouvoir fluoroscopique quand on descend vers les 

 rayons peu pénétrants. 



