EUGÈNE TASSII.I.V. — STR UN NOUVEAU SPECTROPHOTOMÈTRE. 2o3 



Quand l'équilibro photométrique est obtenu, le simple déplacement 

 du système, mesuré par un vernier, donne le pouvoir absorbant do la 

 solution. 



En effet, soit x l'épaisseur de verre absorbant, traversée par le rayon O,^ 

 l'intensité observée sera 



(r) I = I„e-A.r 



en appelant k le coefïicient d'absorption de ce verre et lo l'intensité 

 initiale. 



Au sortir de la cuve C, dont l'épaisseur est l et le pouvoir absorbant 

 cherché a:, le faisceau O. aura de môme une intensité 



Ce faisceau traversera ensuite l'autre prisme dont l'épaisseur est y, 

 par exemple, et qui a le même pouvoir absorbant k que le premier prisme; 

 son intensité deviendra 



(3) l,e-h 

 ou, d'après (2), 



Or, cette intensité finale est égale à celle du rayon 0, et par conséquent 

 on pourra écrire l'égalité 



(4) loe-''-'-=Joe-'-^'+'o-^ 



ou 



A.V = xl -^ k y 

 et 



(•3) .vl = h(oe—y). 



Il est facile de voir sur la figure que x — y est proportionnel à et 

 qu'on a ainsi 



(6) (x—y) = Mo, 



M étant un facteur de proportiorinalité. 

 Donc, d'après (5) et (6), 



Le produit A; M est une constante pour un appareil donné, et il suffit 

 de le diviser par la longueur de la cuve, pour avoir l'absorption par unité 

 de longueur. 



La déviation est donc proportionnelle au coefficient d'absorption 

 c'est-à-dire à la concentration, si toutefois aucune réaction ne se produit 

 entre le corps dissous et son dissolvant. 



Nous avons d'abord vérifif'; cette première conséquence tirée des 



