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N. J. C. Müller, 



vier Möglichkeiten. In allen diesen bleiben die Schwingungen des 

 Zenith Z und des Nadirpunktes N, gleich wie in Figur 10 und 

 sie sind, da sie im gleichen Winkel zum Lot liegen, unter sich gleich. 

 Vom Zenithpunkt erstreckt sich diese Schwingung in die zwei oberen 



Fig. 10. Fig. II. Fig. 12. 



Cyllnderkonstruktlonen der Molekularschwingungen. 



I. Modalität. 



Fig. 10. Der Kreisschnitt eines Cylinders, welcher im Lot steht mit symmetrischen Schwing- 

 ungen parallel den Tangenten und parallel der ('ylinderaxe. Die Tangentialschwingungen sind 

 in allen Punkten des Kreises von gleicher Intensität. 



Fig. II. Dieselbe Scheibe steht im Lot (der Cylinder liegt im Horizont). Die Zenith- Z und 

 Nadirpunkte N behalten die gleiche Intensität. Für die Horizontpunkte HH wird die Inten- 

 sität der Tangentialschwingung grösser, für diese Schwingungen bleiben die Amplituden 



gleich. Die Schwingung ist symmetrisch. 



Fig. 12. Dieselbe Scheibe (10) im Lot. Zenith und Nadir wie vorher. Die Horizontpunkte 

 erhalten symmetrische Schwingungen mit kleinerer Amplitude. Hier sinkt die Intensität 



gegenüber Fig. 10. 



Quadranten auf merkliche Distanz, bis der Winkel merklich wächst, 

 ebenso vom Nadirpunkt über die zwei unteren Quadranten. Die 

 Tangentialschwingung der Horizoutpunkte HH fällt dagegen jetzt 

 ins Lot, steht somit unter dem beschleunigenden oder verzögernden 

 EinHuss der Gravitation. 



a) Die erste Möglichkeit: Die Schwingungen sind sym- 

 metrisch, aber von grösserer Litensität (Fig. 11), die Energie 

 ist in den beiden oberen Quadranten genau so gross wde 

 in den beiden unteren Quadranten (dieses ergiebt keine 

 Differenz für die geotropische Beugung). 



ß) Die zweite Möglichkeit: Sie sind symmetrisch, aber von 

 kleinerer Intensität wie die Schwingungen im Zenith- und 

 Nadirpunkt (Fig. 12). Dieses ergiebt ebenfalls keinen 

 Unterschied für die Zenith- und Nadirhemisphären. 



