Untersuchungen über Atmung und Energie in der PHanze. 399 



Nadirzellreilien als Longitudinalseluvingungeii aufweisen. Die Sache 

 ist indes noch komplizierter, da nach den Definitionen t'iii' das 

 Dickenwachstum an Zellencylindern (s. oben S. 321) auch asym- 

 metrische Sclnvingungen des Dickenwachstums der Zelle heran- 

 zuziehen sind. Es möge daher der Gesamtüberblick für die Lot- 

 und Horizontlage gegeben sein. 



In dem Schema Fig. 28 (S. 325) bedeuten die Zellenketten 7, G, 4, 

 3, 2, 1 die Holzzellen, ist die Hohlschale des Kambium, I, II, III, IV 

 die Rinde. Das Schema zeigt das Hexagonal- und das alternirende 

 Orthogon algefüge solcher Zweigquerschnitte zum reinen Orthogonal- 

 gefüge abgerundet, so dass alle parallel der ]V[endjranen vor sich 

 gehenden Tangential-Transversalschwingungen parallel den Kreisen 

 oder parallel den Radien liegen. Alle LängsschwingungiMi gehen in 

 Membranlamellen vor sich, welche auf die Kreissektoren oder die 

 Abschnitte der Radien senkrecht zu konstruiren sind. Auch die 

 für jede Zelle transversal-radial vor sich gehenden Schwingungen 

 des Membran-Dickenzuwachses fallen nun in die Tangenten- oder 

 Radial-Transversalrichtung der ganzen Scheibe. Da nun aber in 

 Bezug auf das Lumen der Zellen sämtliche Zellen mit Ausnahme 

 des hier ganz vernachlässigten Markes, M, im Zeitraum ]\rai-Xovember 

 in verschiedener Phase des Zuwachses stehen, so kommen noch 

 zwei Schwingungskomplexe hinzu: 1. Die Kette 7, 6, 5, 4, 3 . . 

 entspricht der Kette von Zellen in den Ordinaten der Fig. 7 (S. 254), 

 sie weist auf in der Schale die grösste potenzielle Enei-gie, in 

 7 das Erlöschen der aktuellen, in bis 7 den Übergang der poten- 

 ziellen in die aktuelle Energie. Dies bedingt asymmetrische Schwing- 

 ungen in der Pfeilrichtung X. Von nach I, II, III, IV gilt 

 dasselbe. Hier liegen asymmetrische Schwingungen in der Pfeil- 

 richtung R; da der Rindenzuwachs verschwindend klein genannt 

 werden kann, gegenüber dem Holzzuwachs, so spielen die letzteren 

 eine geringere Rolle. 



Für jeden Hohlraum im Holzkörper 0, 1, 2, .... 7, werden 

 nach Schema Fig. 22—24 und Modalität II 2 (Seite 322) asym- 

 metrische Molekulschwingungen gefordert, Avelche nach dem Zentrum 

 jeder Zelle gerichtet sind. 



Steht der Zweig im Lot normal, sein Scheitel zenithwärts, so 

 sind alle Schwingungen gleichmässig um die geometrische Axe verteilt: 



Beiträge zur wissenschaftlichen Botanik. H. 22 



