DU COURANT GALVANIQUE. 'J 



zéro ou une quantité infiniment petite. Désignons main- 

 tenant par S„r3(/rod| la composante, le long de d'^, de la 

 répulsion sur Sdtod'^ d^^ tout le reste de la masse d'étlier 

 au repos, oi par S^Sd-nd^ la répulsion de tout le courant 

 galvanique sur la même masse le long de d|. Nous ob- 

 tiendrons ainsi l'équation suivante pour l'équilibre : 



ou 



dans laquelle p a une vahuir infiniment petite. 



Il est évident qu'une équation pareille peut être établie 

 pour un point quelconque de la masse d'élher au repos. 

 Elle s'applique donc également au cas où l'élément d'es- 

 pace dood^ est placé à côté du conducteur du courant 

 galvanique à une distance infiniment petite de ce conduc- 

 teur; car l'éther est encore ici en repos avec une diffé- 

 rence de densité infiniment petite pour deux points infini- 

 ment rapprochés l'un de l'autre. Le déplacement de l'élé- 

 ment da)d| d'une distance infiniment petite n'amène 

 qu'une difiërence infiniment petite dans la somme algé- 

 brique So-j-S,. En supposant donc que l'élément d^/jd^ est 

 transporté dans le conducteur même du courant, Sq+S, 



fdu,\^ 

 contmue à être mfinmient plus petit que 



r° 



Cela est évident si dood^ est situé à une distance infi- 

 niment petite de la surface du conducteur du courant. 

 Mais c'est également applicable à un point quelconque, 

 situé à une distance finie de la même surface. Supposons 

 que l'on introduise dans le circuit du courant un fil mé- 

 tallique isolé au moyen d'une couche infiniment mince, 

 et qu'une partie de ce fil soit entourée par le courant. 



