DU COURANT GALVANIQUE. 17 



trisé possèd(^ les mêmes propriétés opliiiiies qu'à l'état 

 normal, indique, comme nous l'avons fait observer dans 

 une précédente occasion, que l'élasticité de l'éther libre est 

 proportionnelle à sa densité. Ce qui a donc été dit dans 

 cette question par rapport aux çfaz ordinaires doit aussi 

 s'appliquer à l'éther. La seule différence sera que l'éther 

 comprimé et dilaté se placera à la surface du conducteur 

 galvanique, vu que les molécules d'éther se repoussent 

 mutuellement. 



Supposons un circuit galvanique dans lequel une force 

 électromotrice E provoque le mouvement de l'éthnr vers 

 l'un des côtés. L'éther deviendra donc plus dense du côté 

 de la force électromotrice vers lequel se porte le cou- 

 rant, et il sera raréfié de l'autre côté. Le plan d'indif- 

 férence aura une position telle, que la résistance galvani- 

 que depuis ce plan jusqu'au siège de la force électromo- 

 Irice, présente une grandeur égale des deux côtés. Dési- 

 gnons maintenant par s l'intensité du courant, par D, la 

 densité de l'éther au plan d'indifférence, ou, ce qui revient 

 au même, la densité de l'éther quand il est au repos, par 

 D', D" sa densité à deux plans quelconques du côté de la 

 condensation, par D'^, D"o la densité du côté de la dila- 

 tation, et, en dernier lieu, par m' ,m" ,7n\,m" ^ les résis- 

 tances respectives pour l'unité d'intensité du courant de- 

 puis le plan d'indifférence jusqu'aux plans précités. 

 Comme la résistance est proportionnelle à l'intensité du 

 courant, on aura évidemment : 



D'_D=m's; D"— D=m"s;— Q)\—\))=m\s; 

 — (D"o— D) = m"oS. Or, D'— D, D"— D; D'o— D et 

 D"o — D ne sont pas autre chose que les tensions électros- 

 copiques dans les plans respectifs, les deux premières 



Archives, t. XLVIII. — Septembre 1873. 2 



