18 EFFETS CIIIMIOL'ES UL' COURANT GALVANIQUE. 



étant positives cl les deux dernières négatives. Si l'on 

 nomme les premières T' et T" et les dernières T'o et T"o, 

 on aura : 



T'— T" = {m -m") s : — T'o+T"» = {m'o-m\) s 

 T'— T'o = {m'—m'o)s; T'-T"» =(m"-\-m\)s; 



Ce (jui signifie que la différence entre les tensions élec- 

 troscopiqiies dans deux plans est proportiomielle à l'in- 

 tensité du courant multipliée par la résistance galvanique 

 entre ces plans pour l'unité d'intensité du courant. 



Si M est. la résistance pour l'unité d'intensité du cou- 

 rant dans tout le circuit et T la tension auprès de la force 

 électromotrice, on aura évidemment : 



_ 2T _ E 



ce qui, comme on le voit, s'accorde avec l'expérience. 



En y réfléchissant de plus près, on trouve que les ex- 

 périences aux(]uelles a été soumise la répartition de l'é- 

 lectricité sur la surface du conducteur galvanique, n'indi- 

 quent nullement si l'électricité libre est en mouvement 

 ou au repos. Elles indiquent seulement en réalité que l'é- 

 ther présente à la surface du conducteur une densité plus 

 ou moins grande qu'à l'état normal, et qu'il trahit, par 

 conséquent, une certaine tension. Pour cette cause nous 

 n'essayerons pas pour le moment de déterminer si l'éther 

 qui forme la tension électroscopique est au repos ou en 

 mouvement. 



