278 POLARISATION ELLIPTIQUE 



l'autre, ces deux moiivcmenls se mesurant exactement. 

 On pouvait donner à la pl;uiue de mica une position 

 telle {]u'('lle changeât la lumière polarisée elliptique- 

 ment (pii tombait sur sa siu'face en lumière douée de la 

 polarisation recliligne qui alors est éteinte par le Nicol. 

 Comme la polarisation ellipti(iue est différente pour les 

 différentes' couleurs, pour une position donnée de la pla- 

 que de mica, il n'y a (pi'une couleur ijui acquière la pola- 

 risation rectiligne et (jui soit éteinte par le Nicol. Il se 

 produit de la sorte, dans le spectre, une raie noire. Cela 

 étant, si on détermine les positions du Nicol et de la pla- 

 que de mica qui produisent l'obscurité dans une partie 

 du spectre, on trouve toujours deux positions qui ne diffè- 

 rent pas de 180", desquelles on peut déduire la diffé- 

 rence de marche odes deux rayons polarisés parallèlement 

 et perpendiculairement au plan d'incidence, le rapport de 

 leurs amplitudes (tang -y) s'il était égal à i avant la ré- 

 flexion, enfin le retard que les deux rayons polarisés sui- 

 vant les deux sections principales de la plaque subissent 

 par leur passage à travers celle-ci. 



En effet, soit cp l'inclinaison de l'une des sections prin- 

 cipales de la plaipie de mica sur le plan d'incidence, 

 v|;'-|-90'' l'inclinaison du plan de polarisation du Nicol 

 sur cette section principale et G une grandeur auxiliaire, 

 on a : 



, .ï— C , A sin (<!/'—») , '^-fC , A cos (f— *) 



^ 2 —^^2 sin (•;'+-.) 2 '''^2 cos (i'+v) 



cos ^-f-C 

 2 



Les indices dans la dernière formule correspondi-nt aux 



