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raréfaction augmente. Mais en même temps la fliminution 

 du courant dérivé, et par conséquent celle de la résistance, 

 est bien plus grande quand les sondes sont plongées dans 

 l'espace obscur voisin de l'électrode négative que dans la 

 partie lumineuse du jet voisine de la positive. Ainsi, sous 

 la pression de "2 millimètres, il est impossible dans l'iiy- 

 drogène de percevoir le moindre courant dérivé dans^l'es- 

 pace noir, tandis (|ue ce courant dérivé est encore de 35'' 

 dans l'espace lumineux; k 15 millimètres de pression, il 

 était de 90'^ au voisinage des deux électrodes également, 

 mais il n'y avait pas encore formation de l'espace obscur, 

 et par conséquent l'état de densité du gaz était le même 

 aux deux extrémités du tube. La résistance de l'espace 

 obscur est aussi très-faible dans l'azote sous la pression 

 de 2 millimètres, puisque le courant dérivé n'est plus 

 que de 3", tandis (|u'il est de 18" dans l'espace lumineux; 

 mais la différence entre les deux courants dérivés est moin- 

 dre que dans Ihydrogène. Cette différence tient à ce que 

 l'hydrogène ayant une conductibilité très-supérieure à 

 celle de l'azote, d'une part, l'intensité absolue du jet est 

 plus grande, ce qui explique pourquoi on a 35'^ au lieu 

 de 18" dans l'espace lumineux, d'autre part la portion 

 dérivée doit être moindre là où la raréfaction augmente 

 encore la conductibilité du gaz, ce qui fait que l'on a 0" 

 au lieu de 3° dans l'espace obscur. 



Remarquons que tous les résultats qui montrent l'iné- 

 gale résistance que présentent à la propagation de l'élec- 

 tricité les différentes parties d'une môme colonne gazeuse 

 sont bien comparables entre eux, puisque c'est le même 

 jet électrique qui parcourt successivement ces différentes 

 parties inégalement conductrices. 



Si on place les sondes dans une portion du jet qui soit 



