I8i SUR LA THÉORIE DRS ÉLECTRONS A PROPOS 



Dans le cas du mouvement uniforme parallèle à l'axe 

 des X, ces relations peuvent être établies à l'aide des 

 formules de M. de la Rive (/. cit., p. 456). La pre- 

 mière des relations (1 5) devient 



dy dz dz dy 



Il importe de remarquer que le premier membre de 

 (16) est le déterminant fonctionnel ou le jacobien 



. ' de r et A: par rapport aux variables y et z. Ce 



déterminant étant nul, k est une fonction de r. En 

 effet, on a 



h— . ^* / . ^ 

 vr ' ' 



Xa étant l'abscisse du point chargé à l'instant t. Or, 

 Xa ne dépend pas des coordonnées y et z. 

 Nous aurons encore à faire usage de la relation 



^"> fer ^- 1 v '"' (''^-^ - (^ - ^) "^ — y 'M 



et de celles qu'on en déduit en remplaçant xfdivy eiz. 

 Dans le cas d'un mouvement uniforme parallèle à 

 l'axe des x, ces relations deviennent 



. c/(r./i') d{r,k) ^i^ cos (ry) d(r,k) ^i^ cos (rz) 



(1 o ) — — = o .* —r; r = ; • "77 T ^^ -, 



d{x,t) d(y,t) ckr d{z,t) ckr 



Passons maintenant à l'étude du champ de M. de la 

 Rive. 



N** 4. — Vecteurs de M. de la Hive. 



Au lieu de partir des potentiels retardés o? et a, 

 M. de la Rive part des potentiels ^ et —, ce qui re- 



