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DES RECHERCHES DE M. DE LA RIVE. 185 



vient à faire abstraction du diviseur k. En les portant 

 dans les équations (5) et ^6), il obtient deux vecteurs 

 que j'appellerai e' et V • -^ï- de la Rive les divise par k. 

 Si k était une constante, les vecteurs ainsi obtenus 

 seraient identiques aux vecteurs e et ^ dérivant des 

 potentiels retardés (p et a et on retomberait sur le champ 

 électrique et magnétique dû à la ^ Punktiadung » q. 

 Mais le diviseur k est une fonction de cos (rx) et il n'y 

 a coïncidence que dans le cas où la vitesse de la charge 

 est dirigée vers le point courant P. 



Désignons les vecteurs de M. de la Rive par (5 et §. 

 On a, d'après ce qui précède, en faisant q= I 



k r k dl 



1 u 



^ = -r curl — 



k r 



d'où 



k dx k dt ■ ' k dy * ^* k dz 



H d^ Il d^ 



Voyons ce que deviennent les équations fondamen- 

 tales lorsqu'on substitue à e et !^ les vecteurs de M. de 

 la Rive. 



Prenons d'abord les équations (2) et (4). 



Le premier membre de l'équation (2) s'écrit 



Curl a -p ^\ 

 dt 



Sa projection sur 1 axe des j? est donc —, r^. pnis- 



iiy dz ' 



que §j, = 0, ou 



\ dy dz dz dy J 



