?70 SUR QUELQUES POINTS DE LA THÉORIE 



Si pour étuilier le cliainp à un moinent t on envisage 

 les valeurs en un point ? (xy z) d'un potentiel scalaire 

 cp et d'un potentiel vecteur a, ces deux quantités doi- 

 vent satisfaire aux relations : 



1 d^rn ^^ 1 (l'a 



1 d(p 



(1 c) div a = -^ 



c dt 



Nous ne nous occupons pas de l'intégration de ces 

 équations aux dérivées partielles. La solution dans le 

 cas particulier, où la charge est concentrée en une 

 portion infiniment petite (point) de l'espace, a été 

 discutée dernièrenient par M. L. de la Rive'. 



Elle est donnée par les formules : 



ou : 



Nous représenterons par x (valeur absolue r) le 

 rayon vecteur tracé de la position efficace E vers le 

 point courant P. Le point P étant envisagé au moment 

 t, on aura en désignant par c la vitesse de la lumière 



(3.) c{t — to) = r 



La charge de l'électron affecte une valeur finie, 

 abordable à l'expérience. On ne peut donc pas envi- 

 sager en toute rigueur un électron comme une charge 

 punctiforme. 



^ L. delà Rive. Arch. des se. phys. et nat., 1906, t. XXII, 

 p. 117 et p. 209. Conf. aussi D. Mirimanoff. Arch. des se. phys. et 

 nat., 1908, t. XXV, p. 176. 



