278 SUR QUKLQUhS POINTS DE LA THÉORIK 



Le vecteur de Poyiiling 6 aura clans ce cas la va- 



It3UI' 



1 e'6"- , 1 r^-2 / u 



2 



L'ensemble des formules (7) jusqu'à (18) est ré- 

 sumé à la fin de Tarticle. (Tableau 2.) 



4. La théorie de la charge punctiforme est utile 

 surtout en optique. Mais les problèmes de l'optique 

 permettent une simplification considérable des for- 

 mules. 



D'abord on n'aura à envisager que des vitesses 

 faibles vis-à-vis de celle de la lumière. On pourrait 

 donc laisser de côté les termes d'ordre supérieur 



en " et - . Nous voulons toutefois, pour plus de gé- 



c c 



néralité, laisser subsister ces termes, ce qui peut être 

 fait sans porter atteinte à la simplicité de l'exposé. 



Nous insisterons davantage sur le fait que les dis- 

 tances r qui interviennent sont très grandes vis-à-vis 



des longueurs d'onde des vibrations lumineuses. Or, 



i 



en supprimant les termes d'ordre supérieur en - , on 



s VL 



né2flis[e - vis-à-vis des termes de l'ordre — et 

 ® ^ r c 



— ,ce qui est admissible si r est suffisamment grand. 



On obtient de cette façon des formules d'une symétrie 

 remarquable. 



* Dans les applications optiques, - sera proportionnel à - 

 et j_ ^ .L , À désignant la longueur d'onde des yibrations lumi- 

 neuses. 



