d'une charge punctiforme. 279 



En effet, les formules (7) à (14) deviennent alors : 



lda\ _^_Q 

 \ dtjr dt 



On aura donc dans des points suffisamment éloignés 

 de la position efficace E dd l'électron. 



_ iida d(p\ ^ \^ (^^\) Pi (da\ 



' ~ "'cllt '^ T0~ ""c i~di'~''' \Tt)^ 7 \dt)p 



où p^ représente un vecteur perpendiculaire sur r, 

 dont la valeur absolue est I. (-^j est la projection 



de -T- sur ce vecteur p^. On a de même : 



dt 



~ c[dt''\ 



Dans la « zone de l'onde ' », comme l'on voit, e et 

 ^ s'expriment à l'aide de la dérivée par rapport au 

 temps du potentiel vecteur seul. Ces deux vecteurs 

 sont perpendiculaires sur r, c'est-à-dire transversaux 

 (d'après 18^ ils sont toujours perpendiculaires l'un sur 

 l'autre) et on a : 



La dernière relation montre que le vecteur de Poyn- 

 ting est parallèle au rayon vecteur. • 



1 M. Abraham (loc. cit. p. 3 de cet article), p. 64. 



