d'une charge punctiforme. 281 



Les deux méthodes de calcul conduisent d'ailleurs 

 au même résultat, comme le montre M. M. Abraham 

 et comme l'on déduit facilement des formules ci-dessus 

 exposées qui fournissent : 



c W = I S I 



(21.) ©r — Ur W = Sr fi — y) 



5. Mais les formules précédentes ne sont pas rigou- 

 reuses. Elles ne s'appliquent qu'à des points du champ 

 très éloignés de la charge. Pour les applications en 

 optique, elles sont toutefois en général suffisantes. 



D'autre part, les formules relatives à la charge punc- 

 tiforme ne sont elles-mêmes que des relations appro- 

 chées, car la charge punctiforme n'a pas une existence 

 réelle au point de vue de la théorie des électrons. 



Nous voulons cependant examiner comment on doit 

 modifier les conclusions précédentes, si l'on se base 

 sur la théorie rigoureuse de la charge punctiforme. 



En premier lieu, on remarquera que le vecteur de 

 Povntinej 6 est différent de zéro dans le cas d'un mou- 

 vement uniforme. Il n'y a pourtant point de rayonne- 

 ment d'énergie dans ce cas, mais seulement un trans- 

 port d'énergie par convection. Quant à l'orientation du 

 vecteur ©, elle n'est pas radiale comme dans la zone 

 de l'onde, mais d'autre part la projection 6r est dif- 

 férente de zéro, elle est égale à : 



in r*k* c^ 



Parcontre, la projection de 6 sur un rayon vecteur t', 

 qui joint le point courant P avec la position actuelle 



Archives, t. XXV. — Mars 1908. 20 



