d'une charge punctiforme. 283 



Le vecteur e^ d'ailleurs n'est pas rigoureusement 

 radial, et il a une composante dans une direction per- 

 pendiculaire sur r, égale à : 



r 1 ^^ 



[cfljp = Dp 3 



r'r- 



D'autre part, on obtient pour l'énergie transportée 

 par convection dans la direction du rayon vecteur r : 



cH^ 



». W = ■— Te' -L 62) = 211 bP2 4- — — TT 



On doit donc remplacer l'équation (21 . ) par la rela- 

 tion rigoureuse : 



La différence entre ©,. - u,. W et 8r k n'est donc 

 pas nulle. 



On pourrait se demander si le théorème (21.) ne 

 devient pas rigoureux, lorsqu'on l'applique à une sur- 

 face fermée. Mais en entourant le point efficace par 

 une sphère et en étendant l'intégration à la surface de 

 cette sphère, on trouve l'intégrale 



ev rd2_ 



différente de zéro, à moins qu'on fasse croître r vers 

 infini. 



