DE l'arc alternatif ENTRE MÉTAUX. 455 



pidement en augmentant jusqu'au mouient où elle de- 

 vient suffisante pour déterminer l'allumage de l'arc 

 par une petite étincelle, jaillissant vraisemblablement 

 entre les électrodes d'autant plus facilement que 

 celles-ci sont portées à une température plus élevée. 

 A partir de cet instant l'arc est allumé : l'intensité du 

 courant augmente alors très rapidement, en même 

 temps que la différence de potentiel e va en dimi- 

 nuant. 



En l'absence de données expérimentales directes, 

 nous pouvons admettre que cette différence de poten- 

 tiel est, à chaque instant, représentée par la formule ' 



c-[-dl 



e = a -\- bl -[- 



i 

 [Formule de M'"^ Ayrton] 



^ Dans un travail récemment publié, M. C.-E. Guye et W^^ Ze- 

 brikof montrent en effet que la différence de potentiel aux bornes 

 d'un arc à courant continu entre électrodes métalliques peut être 

 exprimée par des formules analogues à celle donnée par M™® Ayr- 

 ton pour l'arc entre charbons. Il paraît donc naturel, si l'on veut 

 se représenter l'allure générale des phénomènes dans un arc 

 d'intensité variable, de supposer dans une première approxima- 

 tion cette différence de potentiel régie a chaque instant par la 

 formule de M™^ Ayrton. 



La différence de potentiel mesurée se composerait alors de 

 3 phases. 



Depuis l'instant o à l'instant ô (extinction), e correspond ap- 

 proximativement à la f. e. m. périodique en circuit ouvert, soit 

 e = £i sin {càt -{■- ai) -\- e^ sin {2 cot -\- a2) -f- ... = ç? [t) 



T 



De l'instant ô à l'instant -- ô' (allumage). 



c-^ dl 

 e = a -\-'bl -\- : — 



/ 



T T 



De l'instant - - ô' à l'instant - (extinction). 



e = Cl sin (û>t -j- «O + £* sin (2 ai -j- ai) -\- = cp (t) 



