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Champs de crUallisalioii et cristalhgénie. — En répandant, sur une plaque de 

 verre, une solution saline additionnée d'une proportion variable d'une substance 

 colloïde, gélatine, gomme, albumine, etc., les molécules de la substance cristal- 

 lisable orientent et entraînent dans leurs mouvements la substance colloïde, de 

 façon à dessiner le cbamp de cristallisation avec la direction de ses lignes de 

 force. Les préparations sèches forment des clichés que l'on peut agrandir par la 

 photographie, ce qui permet d'étudier les cristaux et leurs champs de cristalli- 

 sation et renseigne sur la cristallogénie. 



MM. J. MAGE DE LÊPINAY .:[ H. BUISSON, à Marseille. 



Sur les changements de phase par réflexion dans le quartz sur l'argent. — Ces 

 recherches ont été entreprises dans le cours d'essais préliminaires sur une 

 nouvelle méthode de mesure optique des épaisseurs de lames transparentes : on 

 observe deux phénomènes d'interférence, l'un de lames mixtes, l'autre sous 

 forme d'anneaux à l'infini par réflexion ou transmission dans la lame. Lorsque 

 l'épaisseur devient grande, il y a avantage à argenter les surfaces, de manière à 

 employer les anneaux de lames argentées dont MM. Perot et Fabry ont fait de 

 nombreu.ses applications. Mais alors s'introduit comme correction le change- 

 ment de phase par réflexion ; l'étude de ce changement de phase fait l'objet de 

 celte note. 



La réflexion donne lieu à un retard, qui va en croissant à partir de zéro 

 lorsque l'épaisseur d'argent croît ; ce relard tend rapidement vers une valeur 

 constante, déjà à peu près atteinte pour une épaisseur de 30pi[ji La valeur 

 limite du changement de phase est de 0,63 pour la raie rouge du cadmium, 

 0,G4 pour la verte et 0,65 pour la bleue ; ces valeurs dépendent donc fort peu 

 de la longueur d'onde. 



M. E. MATHIAS, Piol'. a l'Univ. de Toulouse. 



Ri'inarque sur le mémoire de Ramsay et Shields. — Alors qu'on s'est occupé 

 (l'appliquer les lois des états correspondants à la tension superlicielle et à l'éner- 

 gie superficielle moléculaire, ou ne parait pas s'être préoccupé de les appliquera 

 l'ascension capillaire /* qui constitue un élément directement tiré de Texpérience 

 et qui ne suppose pas, comme les deux autres, la connaissance des deux sortes 

 de densités du liquide étudié à la lempéi*ature de l'expérience. 



Pour rendre les expériences comparables, on convient de rapporter les ascen- 

 sions observées à ce qu'elles seraient dans un tube idéal de 0'^'",01 de rayon. 

 Dans ces conditions, la courbe h = f [t) est asymptote à une droite de coefficient 

 angulaire négatifs dont elle se sépare peu. Si est la température critique cen- 

 tigrade du liquide étudié, l'asymptote coupe l'axe des abscisses en un point pour 

 lequel « = -|- d ; Téquation : 



h = c (0 -{- d — t) 



qui est celle de l'asymptote, se confond avec la fonction h = f[l), pourvu que la 

 température soil inférieure à de quelques dizaines de degrés. 



