COURS DU SANG DANS LES AUTÈHES. 171 



(]u cœur vient à cesser, les parois des artùi'es leiidciit à 

 revenir sur elles-mêmes et comprimeni le liquide qui les dis- 



qui circonscrivent latéralemenl l'es- 

 pace qu'elle occupe. Le déplacement 

 produit ainsi de part et d'autre sera 

 proportionné aux résistances que le 

 liquide A trouvera en B et en a. Si. 

 l'écoulement en aval était impossible, 

 et B immobile, l'elTort total s'exerce- 

 rait sur a et déterminerait un agran- 

 dissement correspondant dans 1(! dia- 

 mètre du cylindre liquide A, car la 

 I totalitéduliquideinjectéparlacontrac- 

 tion du creur serait obligée de se loger 

 conjointement avec le liquide A dans 

 cette porlion circonscrite du vaisseau 

 que j'appelle a ; mais, en réalité, Bcède 

 à la pression, et, par conséquent, la 

 poussée latérale se U'ouve diminuée 

 de toute la diiî'érence qui existe en co 

 point entre les deux forces contraires 

 tendantesl'uneà arrêter le mouvement 

 de A, l'autre à déplacer B. Il se pro- 

 duira donc dans le cylindre fluide un 

 renflement circulaire en a. Mais la 

 trancbe liquide B devra transmettre 

 aussi dans tous les sens la pression 

 exercée sur sa surface par A, et, par 

 conséquent elle produira une poussée 

 sur la tranche suivante du même cy- 

 lindre, que j'appellerai G, ainsi que sur 

 les parois qui l'entourent latéralement 

 et que je désignerai par 6, Il se formera 

 donc en B un renflement annlogue à 

 celui dont nous venons de constater 

 la production en A; mais la pression 

 exercée par A sur B est moindre que 

 la charge à laquelle A était sou- 

 mis, puisqu'une portion de la force 

 communiquée à celui ci a été em- 



ployée au déplacement des parois 

 élastiques a : la poussée latérale serai 

 par conséquent aussi moins grande 

 en b qu'en a, et ce que je viens de 

 dire au sujet de B sera applicable à 

 C, puis 5 D, et ainsi de suite, dans 

 toute la longueur du prisme liquide 

 renfermé dans le tube élastique. Il se 

 produira donc dans l'intérieur de ce 

 tube une sorte de vague circulaire qui 

 se propagera instantanément dans 

 toute celte longueur, mais dont la 

 hauteur diminuera à mesure qu'elle 

 s'éloignera de son origine ; car une 

 portion de plus en plus considérable 

 de la force motrice aura été trans- 

 mise aux parois élastiques du vaisseau 

 et employée à tendre le ressort con- 

 stitué par ces mêmes parois. 



La forme de cette vague pourra être 

 modifiée par la manière dont les pa- 

 rois extensibles des artères reviennent 

 sur elles-mêmes en vertu, soit de leur 

 élasticité , soit de leur contractilité. 

 M. Frey a cherché à préciser le mode 

 de transmission des dilatations dont 

 elles sont le siège, en y appliquant les 

 formules qui représentent la propa- 

 gation des ondes dans des cordes 

 élastiques et en assimilant les parois 

 artérielles à un faisceau circulaire de 

 ces cordes («). Mais, dans l'état actuel 

 de la science , les calculs que l'on 

 pourrait efl'ecluer sur ces bases ne 

 me paraissent pas susceptibles d'être 

 d'une grande utilité en physiologie, 

 car nous ne connaissons pas assez 

 bien la parldue à lacontractiUté mus- 



(a) Frey, Versiich eiiier Théorie der Wellenbewegung des Blutes in den Arterleii (MiiUer's 

 Archiv fur Anat, und Physiol, 1845, p. 132). 



