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des tubes capillaires, et c'est de la sorte que Laplace est arrive 

 à une théorie matlicmatiquc de la plupart de ces phéno- 

 mènes (1). 11 ne conviendrait pas de nous arrêter ici sur le 

 détail de ces considérations, dont les conclusions seules impor- 

 tent à la i)hysiologie, et, pour le but que je me propose d'at- 

 teindre à l'aide de cette digression, il me suffira d'ajouter 



(1) Laplace a fait voir que la pres- 

 sion qu'une masse fluide terminée par 

 une surface sphériqiie concave on 

 convexe exerce par sa base sur la co- 

 lonne fluide verticale sous-jacenle, el 

 par conséquent sur la poussée de 

 celle-ci sur les parties circonvoisines 

 du fluide, est plus grande ou plus pe- 

 tite que si sa surface était plane. Il 

 existe donc une dépendance néces- 

 saire entre la forme de la surface libre 

 de la colonne liquide intérieure à 

 l'espace capillaire, et son élat d'ex- 

 haussement ou de dépression. Laplace 

 a démontré que cette dépendance 

 pouvait être établie directement sans 

 considérer Taclion des parois sur 

 le liquide, el, dans sa théorie mathé- 

 matique des actions capillaires, Ten- 

 semble des phénomènes observés se 

 déduit de la forme des surfaces des 

 fluides (a). 



[]n médecin anglais. Th. Young, dont 

 j'ai eu déjîi l'occasion de citer le nom, 

 et dont raltention avait été fixée sur ce 

 sujet (b), présenta quelques objections 

 graves à la théorie de Laplace (c), et 

 Poisson remarqua que ce grand géo- 

 mètre avait omis dans ses calculs une 



circonstance physique dont la consi- 

 dération paraissait être essentielle, 

 savoir : la variation rapide de la den- 

 sité que le liquide éprouve près de sa 

 surface libre et près de la paroi du 

 tube. En tenant compte des variations 

 que ces changements dans la densité 

 de la couche très mince qui termine 

 !a masse liquide doivent exercer sur 

 les pressions dont dépend la position 

 d'équilibre des diverses parties de 

 cette masse, l'oisson a fondé une autre 

 théorie mathématique des actions capil- 

 laires (d) ; mais le grand travail auquel 

 il se livra à cette occasion ne paraît 

 pas avoir beaucoup avancé la question 

 fondamentale, et aujourd'hui la plupart 

 des physiciens considèrent les vues de 

 Gauss comme étant préférables. Ce 

 dernier géomètre établit ses calculs 

 sur la considération de l'action de la 

 pesanteur, des attractions mutuelles 

 des molécules mobiles du liquide et 

 des attractions exercées sur ceux-ci 

 par les molécules fixes de la surface 

 des tubes ; puis il a recours au prin- 

 cipe des vitesses virtuelles pour éta- 

 blir les équations de l'équilibre (e). 



(a) Laplace, Mécanique céleste, supplément an livre X (Œuvres, t. IV, [). 389 et suiv.). 



(b) Young', An Essay on tlie Cohésion ofFluids (Philos. Trans., 1805, p. (15 et suiv.). 



(c) Young, art. Cohésion of Fiuids (Supplément to the Encyclopœdia Britannica, 1824, t. 111, 

 p. 211 et suiv.). 



(d) Poisson, Nouvelle théorie de l'action capillaire. Paris, 1831 . 



(e) G. -F. Gauss, Principia generalia theoriœ ftgurœ fiuidorum in statu œquilibrii (Commen 

 tationes Soc. scient. Gotlingensis, cl. math., 1832, t. VII, p. 39 et suiv.). 



