COMBET. — EXTENSION DES FORMULES DE THERMODYNAMIQUE 1H3 



Premier cas : q v = # 2 . 



Le travail accompli est alors le même que pour le cycle de Carnot 

 considéré précédemment, et la relation (a) : 



6 do 



est applicable. 



Ce travail, en effet, est égal (en thermies-Joule) à la différence des 

 chaleurs absorbées et cédées : 



Trav = Idx — Q + q x — q % ; 

 or : 9i — % = 0, 



donc : Trav = Idx — Q. 



D'autre part, la variation totale de l'entropie étant nulle, 

 Idx _ Q , 9i _ q* _ . 



e e + de ~ t ~ o " e 



or 



'l-ïl = 0, 



Idx Q _ A 



donc : T - 1+dT - °" 



Relation identique à celle que l'on aurait tirée du cycle de Carnot; la 

 quantité Q est donc la même pour les deux cycles. Le travail est par con- 

 séquent, lui aussi, le même. 



Deuxième cas : q± -=f= q % 



Comme le travail, daus l'un des cycles considérés est un infiniment 

 petit, la différence entre le travail fourni par le cycle du deuxième cas 

 \qi=fcqlj et le cycle du premier cas (q x = q. À ) est un infiniment petit d'ordre 

 supérieur. 



La différence des entropies étant 9l ~~ ? " • la différence des travaux sera : 



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