lh\l PHYSIQUE. 



Ces résultats avaient été obtenus assez péniblement par l'addition de 

 charges successives et la mesure de l'allongement sous l'influence de ces 

 efforts croissant progressivement, entre deux repères ou entre les deux 

 bords des pinces, ce qui est moins exact. 



Nous voulons tout d'abord indiquer que l'élasticimètre enregistreur 

 nous a permis de vérifier les lois et faits que nous avions déjà établis 

 avec beaucoup plus de certitude; nous - rappellerons ensuite sommaire- 

 ment les conclusions les plus saillantes et les plus intéressantes. 



Ainsi que l'a remarqué le premier croyons-nous, l'ingénieur Stevar, 

 la forme de la courbe d'extensibilité du caoutchouc vulcanisé est tout 

 à fait caractéristique. Elle se présente sous la forme d'un S plus ou 



moins allongée qu'indique la figure 3 

 lorsqu'on porte les allongements en 

 ordonnées. 



Par une étude systématique qui 

 porte aujourd'hui sur au moins 

 •200 éprouvettes et 3:> sortes de caout- 

 choucs différents vulcanisés, nous 

 avons pu établir que la loi d'extensi- 

 bilité du caoutchouc à charges pro- 

 gressivement croissantes est suffisamment bien représentée par l'équa- 

 tion 

 (3) y = ex -+- a sin 2 bx (*) 



dans laquelle y est l'allongement de l'éprouvette sous l'action de la 

 charge x. 



Les quelques Tableaux que nous donnons entre tant d'autres, d'après 

 nos expériences, montrent avec quelle approximation, très satisfaisante 

 en général, la théorie est en accord avec l'expérience. 



Tableau I. — Caoutciiouc'sjuanufagturés ( **). 



Très bon caoutchouc (peu vulcanisé, sans charges). 

 y = 5,(ja7 -1- 8,6 sin 2 qox. 



Charges x. 

 kg 



0,200. 

 o,3oo. 



o, 4OO. 



(*) Cette lui avait été déjà indiquée en l'année 1901 par M. Heim, llecherches 

 scientifiques sur les matières premières, p. -^. 



(**) Les désignations données sont les désignations empiriques commerciales. La 

 matière dont le caoutchouc est chargé peut être d'origine organique ou inorga- 

 nique. 



