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devient E le résultat des expériences de M. Herwig, qui a établi qu'une 

 vapeur, suffisamment éloignée de son point de liquéfaction, suit sensible- 

 ment la loi de Mariotte à un coefficient de dilatation très voisin de celui 

 des gaz et une densité constante, nous aurons l'égalité 



(4> EFx = 3F6- 



En effet, on a 



"--fT' 



/r étant la tension de la vapeur d'eau à la température T et Fr la tension 

 maxima. 

 On a également 



^ Fô 



Or, comme il s'agit d'une même masse d'air échauffé de 5 à T, on aura 

 /q :^ /r, d'où l'égalité (4). 



Remplaçons dans (3) EFr par sa valeur sFq, il viendra 



/ / e Vt^„ ç Fq \ i 7rJ6o6.5 + o.3i5(< -^ n)]^ o,^']5nPi } 



I 



(i -h- aT) = P,-+--,— ePt+„, 



équation du premier degré en T et V. 



Pour déterminer expérimentalement la quantité d'eau vésiculaire 

 ou globulaire existant en suspension par mètre cube dans un atelier 

 à buées, il suffît d'employer une disposition présentant la plus grande 

 analogie avec la méthode chimique décrite par Brûnner pour déterminer 

 l'état hygrométrique . 



On absorbe, au moyen de substances très avides d'eau, la vapeur 

 d'eau et l'eau globulaire contenues dans un volume connu d'air et l'on 

 en détermine le poids par la balance. En retranchant du poids ainsi 

 obtenu, le poids de la vapeur d'eau contenue à l'état de saturation à 

 la température à laquelle est faite l'observation, on en déduit la quantité 

 d'eau qui existe en suspension à l'état globulaire ou vésiculaire. 



