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Ce sont, d'autre part, les franges des lames à faces parallèles, 

 l'un des faisceaux interférents étant réfléchi par la face antérieure, 

 l'autre par la face postérieure de la lame à étudier, franges dont 

 l'ordre d'interférence p.^ est lié à e et N par aNe =z p^ A 



De ces deux relations, on déduit à la fois : 



Ce serait sortir de notre sujet que de décrire ici l'appareil employé, 

 les méthodes d'observation et de calcul. Signalons uniquement ce 

 fait : dès que l'épaisseur de la lame dépasse un centimètre , la mé- 

 thode du spectre cannelé est inapplicable , par suite de l'ordre élevé 

 d'interférence des franges des lames parallèles et du resserrement 

 excessif des cannelures du spectre ciui en est la conséquence. Nous 

 opérons donc en lumière homogène (radiations rouge, verte et bleue 

 du cadmium). Les franges des lames à faces parallèles se présentent 

 alors sous la forme d'anneaux concentriques (anneaux de Lummer- 

 Michelson). La partie fractionnaire s^ de l'ordre d'interférence au 

 centre est alors proportionnelle, en lumière réfléchie, au carré du 

 diamètre d.2 du premier anneau sombre ; on a donc : 



Px = q. + s. = ^2 + h(P, 



où q.2 est un nombre entier et h un coefficient connu d'avance. 



Cette méthode , appliquée sous cette forme à des lames de plus en 

 plus épaisses, peut présenter des difficultés qu'il nous importait 

 de prévoir et d'étudier. Elles peuvent provenir de ce que les radia- 

 tions verte et bleue du cadmium ne sont pas parfaitement homo- 

 gènes, la raie j)Hncipale étant accompagnée de satellites plus faibles, 

 étudiés par Michelson, puis par Perot et Fabry. 



De l'existence de ces satellites , à chacun desquels correspond un 

 système particulier d'anneaux et de la superposition de ces difl'érents 

 systèmes aux anneaux de la radiation principale , peut résulter tout 

 à la fois une diminution de visibilité des franges et, ce qui est plus 

 grave, un déplacement, un changement apparent de diamètre des 

 anneaux sombres ^av rapport à celui des anneaux que donnerait la 

 radiation principale si elle était seule i^'). Ce double eiTet, insensible 

 pour un ordi'e d'interférence relativement faible, croît d'alDord avec 

 l'épaisseur de la lame étudiée et varie ensuite avec elle , suivant une 

 loi d'ailleurs assez complexe. 



Pour éliminer cet efl'et , il suffit de substituer à l'observation des 



(*) Nous avons constaté l'existence de ce dernier efifet pour une lame de un centimètre 

 d'épaisseur dans le cas de la raie verte de l'arc au mercure. 



