3l2 PHYSIQUE 



M. MATHIAS 



Professeur à la Faculté des Sciences de Toulouse 



REMARQUES A PROPOS DU MÉMOIRE DE W. RAMSAY ET SHIELDS [532-661 



— Séance du 6 août — 



§. I. — Les idées de correspondance introduites dans la science 

 par J. D. Van der Waals ont été appliquées aussitôt par lui aux 

 phénomènes capillaires. 



Si l'on porte en ordonnées les valeurs de la tension superficielle A 

 et en abscisses les températures, on obtient une courbe très analogue 

 à une branche d'hyperbole qui admettrait une asymptote de coefficient 

 angulaire négatif et dont le sommet se trouverait sur l'axe des 

 abscisses en un point tel que i == , étant la température critique 

 du corps considéré. Au voisinage de Ô, on peut poser : 



A = « (i — my, 



m étant la température réduite, a et b des constantes absolues qui 

 doivent être les mêmes pour les différents cor[)s si les lois des états 

 correspondants s'appliquent. J. D. Van der Waals a trouvé, comme 

 valeur théorique au voisinage de , b = 3/2 (*) ; mais les vérifications 

 tentées par Verschaflelt donnent des nombres plus faibles voisins de 

 1,23 pour un grand nombre de liquides. 



De même, si l'on considère V énergie superficielle moléculaire 

 A (Mv)^ , M étant le poids moléculaire et v le volume spécifique du 

 liquide, c'est-à-dire l'inverse de sa densité, la théorie indique que 



—=— A (Mv)^ doit être la même fonction de la température pour tous 



les corps, cette fonction tendant, à quelque distance de la tempéra- 

 ture critique, vers une distance voisine de 2,27 (Yerschaffelt trouve 

 2,22 d'après GO^ et 2,20 d'après A^'O). 



Alors qu'on s'est occupé d'appliquer les lois des états correspon- 

 dants à la tension superficielle A et à l'énergie su^^erficielle molécu- 



(') J. D. Van de» Waals, Théorie thermodynamique de la Capillarité dans l'hypothèse 

 d'une variation continue de densité, p. 5o. {Arch. Néerl. t. XXMII, p. 121). 



