MATHIAS. 



A PROPOS DU MEMOIRE DE "SV. RAMSAY & SHIELDS 



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A (Mv)^ , on ne paraît pas s'être préoccupé , à ma connaissance du 

 moins, de les appliquer à l'ascension capillaire h, qui constitue un 

 élément directement tiré de lexpérience et qui ne suppose pas, 

 comme la tension superficielle , la connaissance des deux sortes de 

 densités du liquide étudié à la température de l'expérience. 



Cet oubli paraîtra surprenant si l'on songe que, d'après les 

 recherches de Brûnncr et beaucoup de travaux récents, cet élément 

 varie avec la température suivant une 

 loi de décroissance presque rigoureu- hf 

 sèment linéaire. Comme pour l'éner- 

 gie superficielle moléculaire , ce n'est 

 qu'à quelques dizaines de degrés de 

 la température critique que l'on voit 

 apparaître une courbure sensible de 

 la ligne h =f(t), laquelle s'annule 

 pour ^ = G et admet alors une tan- 

 gente probablement parallèle à l'axe 

 des ordonnées. 



Pour rendre les expériences comparables, convenons de rapporter 

 les ascensions observées dans des tubes quelconques à ce qu'elles 

 seraient dans un tube idéal de o""",i de rayon. Soit hj- l'ascension 

 observée dans un tube de rayon j^ et h la hauteur que l'on observe- 

 rait dans le tube idéal; on a, d'après la loi de Jurin-Borelli : 



r = h 



lOO 



d'où h = loo /*,-. 7' 



Nous supposerons, dans ce qui suivra, que les hauteurs d'ascension 



sont relatives au tube de 



lOO 



de centimètre de ravon. 



Cela étant, exprimons que, sauf au voisinage de 0, h est une fonc- 

 tion linéaire et décroissante de la température; on aura, la courbe 

 h =:f{t) ayant la forme ci-contre, 



h =:^ ho — c t = c {^ -^ d — t) =z c {& —T -\- d) 



c et d étant des constantes numériques, ï = l'j'i -{-tin température 

 absolue et G = 2^3 -f- la température critique absolue. Introdui- 

 sons la température réduite ni , , il vient : 



h = c S I — — -\- z\ = h,n (i + £ — m), 

 hm = cQ et £ = étant de nouvelles constantes qui , si les lois 



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