A. AURIC. — NOTE SUR LA THERMODYNAMIQUE 385 



sont relativement très faibles et ne peuvent produire qu'un change- 

 ment relatif très faible dans le volume de l'unité de masse. 



Considérons l'unité de masse d'un milieu et communiquons-lui une 

 énergie égale à ^E. Celle-ci sera employée : 



1° A produire un travail extérieur, lequel est égal à p dç comme il 

 est facile de l'établir; 



2° A augmenter la chaleur moléculaire I H du corps considéré ; 



3° A augmenter la chaleur atomique. 



Laissons provisoirement de côté ce troisième élément ; nous 

 aurons 



f/E = pdv + d (IH) 



c'est là l'énoncé du principe de l'équivalence. 



Considérons le cas où rfE =: o ; c'est ce qu'on appelle une trans- 

 formation adiabatiqiie; le corps ne reçoit aucun travail extérieur; il 

 n'est mis en communication, ni avec un corps ayant une hauteur 

 plus élevée, ni avec un corps ayant une hauteur moindre; c'est sinr- 

 plement la variation de pression qui produit un changement d'inten- 

 sité calorifique ; dès lors , d'après la remarque faite précédemment , 

 H doit rester constant et l'on aura c?H = o 



d'où dE = o = pdv + mil = Kn' (I + a I) ~ + ndl. 



Cette expression devient intégrable en la multi[)liant par 



I 



1 +al 



car on a alors 



o = Kn' h 



di> , Rdl 



ou 



Ç ^ I +al 



H 



çKnî (i _^ a I) « = C'« 



Telle est la solution de l'équation différentielle <r/E = o. 

 Comme nous connaissons déjà un facteur d'intégrabilité de l'ex- 

 pression dE, ils seront tous donnés par la formule générale 



I + a I ( ) 



en d'autres termes l'expression 



