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I + a I 



sera une difTérentielle exacte et cela quelle que soit la hauteur H. 

 C'est la généralisation du principe de Carnot-Clausius. 



Si dans l'équation 



H 



" .Kn3 



(l + y. I) "• = c-te 



iious remplaçons le binôme i -\- y. 1 par sa valeur ^4-^ il vient 



(' 



Kn2 



/>'^ "■ =cfe 



Kn' 



C'est l'énoncé de la formule de Laplace donnant la compression 

 ou la détente adiabatique d'un coi'ps quelconque. 



Si dans la transfoinnation 



f/E = p dç + d (I H) 



nous voulons que toute la force vive communiquée soit transformée 

 en travail, il faudra que 



f/ (I H) = O I H = O'^ 



La transformation est appelée dans ce cas isothermique; elle ne 



« 



peut être obtenue que si la source de chaleur avec laquelle le corps 

 est mis en communication possède une quantité de chaleur infini- 

 ment grande par rapport à celle du corps et à la même hauteur que 

 cette dernière; c'est, par exemple, le cas d'une enceinte qui cède la 

 quantité de chaleur nécessaire au travail sans que le corps y contri- 

 bue d'une manière appréciable. 



Nous avons alors I H = G'" 



et la loi de Gav-Lussac devient : 



pv — Kn' (i + ^^1 



En résumé nous estimons que, comme pour les phénomènes acous- 

 tiques, optiques et électriques, où la durée de la vibration est nette- 

 ment distinguée de l'amplitude de celle-ci, il convient de faire une 

 distinction semblable dans les phénomènes thermiques et magné- 

 tiques et qu'il y a lieu de dédoubler en quelque sorte les notions 



