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figure 5. Je dis en abrégé, parce que cette figure est un simple 

 schéma, sans prétention à la rigueur mathématique. 



Elle sert à montrer que peu à peu les boucles, en s'allongeant, 

 finiront par se rejoindre sur l'axe de figure et deviendront ensuite 

 parfaitement spliériques. A partir de ce moment, la propagation 

 sera purement transversale et se fera avec la vitesse de la lumière. 



Avant d'arriver à cette distance limite, à partir de laquelle les 

 ondes sont sphériques , le champ suit des lois bien plus complexes ; 

 la vitesse n'est pas celle de la lumière, les lignes de forces oscillent, 

 ainsi que Hei'tz Va montré, et les phénomènes sont compliqués et 

 difficilement accessibles à l'analyse et. jjour la pratique ordinaire, la 

 représentation schématique ci-dessus paraît suffisante. Car on peut 

 se contenter d'étudier ce qui se passe à grande distance. 



A cet ellet, on est obligé de faire d'abord une hypothèse simple 

 sur les oscillations dont l'antenne elle-même est le siège. La j)lus 

 simple est d'admettre qu'elles sont simplement sinusoïdales en 

 fonction du temps et de l'ordonnée, comme les oscillations d'un 

 tuyau sonore ouvert au sommet et excité à la base. Il résulte en 

 effet des expériences de Slaby et d'autres que l'antenne, en régime 

 oscillant permanent, présente toujours un nœud du potentiel et un 

 ventre du courant à la base, et un ventre de potentiel et un nœud du 

 courant au sommet (fg: 6). Si on néghge, faute de mieux, les per- 



turbations à l'extrémité où se produit la réflexion des ondes (et 

 l'expérience semble en donner le droit, car en changeant la forme de 

 l'extrémité et y ajoutant même des petites boules ou plaques ou 

 pointes variées , on ne constate aucun changement appréciable dans 

 la longueur d'onde mesurée) et si on néglige des variations de la 

 capacité et de l'inductance linéaires le long de l'antenne, on j)eut 

 donc écrire l'équation du courant sous la forme élémentaire sui- 

 vante : 



7ZZ . \t 



.0 cos _ sm . -^ 



1 j ttZ . M 



l = !„ COS -— Sin TT -=r=r 



