A. BLONDEL. — LES EFFETS DES ANTENNES DE TRANSMISSION 4^1 



en appelant I l'intensité au point ; et au temps /, I^ l'amplitude de I, 

 z la hauteur du point considéré, H celle de l'antenne, V la vitesse de 

 la lumière. Cela posé, on peut aisément se rendre compte, par le 

 «alcul approximatif suivant, de la façon dont se répai-tit l'énergie 

 sur l'onde sphérique à grande distance. 



D'après Hertz (Wied. Annalen, t. 36, I, 1888, p. 147), tout 

 élément fh de courant oscillant I rayonne autour de lui l'énergie à 

 grande distance suivant une loi sphérique, et avec un retard de 

 phase correspondant au chemin 7' parcouru par l'induction avec la 

 vitesse de la lumière V. Les forces électriques E et magnétiques P 

 sont toutes deux perpendiculaires au rayon vecteur r, et égales 

 «ntre elles , et leur expression est : 



_, „ dz d r sin 



ï^ = P=V*'('-7) — 



en désignant par l(t — L\ la valeur du courant I à l'époque f _ £ et 

 j)ar G l'angle du rayon /• avec la direction de l'élément de courant. 

 D'où, ici, en remplaçant I par sa valeur ci-dessus, 



E = P = -^eos -glcos 



2H 



sin 



Pour avoir les champs produits par l'antenne entière, il suffît d'in- 

 tégrer les champs élémentaires de tous les éléments. A petite dis- 

 tance on devrait poser : 



/' = 7'^^ + -'- — a/'oS cos Go 

 et intégrer les deux composantes des chamj)s 



E.v = E sin 6 

 E.^ = E cos 



ee qui entrahie à une grande complication (*). Mais en nous bornant 

 à ce qui se passe à grande distance, nous pouvons négliger les varia- 

 tions de e et faire 6 = Ôq» ^l'où : 



r = t'q — z cos % 



O Une Théorie plus complète, et bien plus compliquée naturellement, a été établie 

 par M. Max Abraham. (Voir Annales de Driide , 1901 et 1902, et Physikalische Aeitscnnjt, 

 1902); mais il y manquait les explications physiques qui font l'objet de la présente note. 



