PHYSIQl I 



de fiux de déplacement transversaux el celle de fiux de déplacement longi- 

 tudinaux. 



Cette théorie, convenablement modifiée par M. Duhem l l), a conduit ce 

 théoricien à énoncer les lois suivantes, que nous nommerons lois de 



Helmholtz-Duhcm. 



I. - - les flux électriques longitudinaux se propagent dans tous les diélec- 

 triques avec la même vite® \ ;ui est celle V de la lumière dans le vide : 



V = v = u. 



U. - Les flux électriques transversaux se propagent dans le vide (et pra- 

 tiquement dans l'air) avec la même vitesse \\-,quc les flux longitudinaux: 



111, _ Dans un diélectrique, la vitesse de propagation v des flux trans- 

 -mx est en raison inverse de la racine carrée du pouvoir inducteur 

 spécifique K du diélectrique : 



v Iv 



I.a deuxième loi de Helmholtz-Duhem se ramène, en définitive, à la pre- 

 mière loi de Maxwell. 



La troisième loi de Helmholt/.-Duhem est identique à la deuxième lot 

 de Maxwell. 



Quant à la première loi de llelmholt/.-Duhem. elle n'a pas son équiva- 

 lent dans la théorie de Maxwell, qui n'admet pas de Qui de déplacement 

 longitudinaux. 



U 



Les belles expériences de M. Blondlot (2) sur la vitesse de propagation 

 des ondes électro-magnétiques dans l'air concordenl indifféremment avec 



la deuxième loi de Helmholtz-Ouhem et avec la première loi de Maxwell. 



Quels résultats susceptibles de confirmer ou d'infirmer les autres lois 

 théoriques l'expérience fournit-elle ? 



les expériences effectuées par MM. L. Avons et H. Hubens (3) sui 



I P. DlHKJi. S ■ : ''«"«*• L 'l' '.ectrique, t. VI. 



p. 4M. 18 



•i • pfacematf [Ibid., isi>6'- 



K. Blonmot. Comy . .- • i Sciences, 1 0N.IH. p. $î8, 9 novembre 1891. 



. 11. RU8KIS. N ;iti/tvi, t. X1.1I, p. ssi, i >si . 



