282 PHYSIQUE 



Pour interpréter ces lois, il faut ici encore faire choix d'hypothèses 

 relativement à l'espèce d'oscillations qui excitent le résonateur dans les 

 deux positions différentes. 



Nous admettons que : 



1° Le résonateur de Hertz, placé dans la position 1, n'est excité que par 

 les flux transversaux : 



2° Le résonateur de Hertz, placé dans la position 2, n'est excité que par 

 les flux longitudinaux : 



l t — A. 



Nous ne pouvons plus hésiter touchant le choix à faire concernant 

 l'hypothèse relative à la période du résonateur. 



Le second dispositif que nous employons, et c'est là son avantage sur 

 ceux de MM. Cohn et Zeemann, de M. Blondlot, nous oblige à considérer la 

 période du résonateur comme indépendante de la nature du milieu qui le 

 baigne. Dans ce dispositif, en effet, le résonateur demeure constamment 

 placé dans l'air pendant que le pont mobile est déplacé dans l'air, et 

 lorsque le pont mobile est déplacé dans le milieu étudié. 



Nous devons donc admettre que : 



t =f, 

 T = T. 



Nos expériences nous conduisent alors à écrire : 



V = l'o, 



ce qui est conforme à la deuxième loi de Helmholtz-Duhem 



v _ 



conclusion qui concorde avec la deuxième loi de Maxwell, avec la troi- 

 sième loi d'Helmholtz-Duhem ; 



et V = V 



conclusion qui concorde avec la première loi de Helmholtz-Duhem et 

 qui n'est pas explicable dans la théorie de Maxwell. 



Nous ferons remarquer que la deuxième loi expérimentale que nous 

 énonçons : 



