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de lumière par unité de surface apparente dans la direction du rayon 

 réfracté que si cette émission avait lieu dans la direction normale. 

 L'éclat apparent produit est donc finalement : 



n' dr cos r 



n do cos o 



fois plus grand que celui de la source de lumière vue directement, d'où, 

 en tenant compte de la loi du sinus qui relie S et r, on voit que l'éclat est 

 amplifié dans le rapport simple : 





Application aux lentilles. - Toute lentille, ou portion de lentille, s'il 



s'agit d'une lentille de Fresnel 

 à anneaux assemblés, est un 

 volume de verre limité par 

 M deux surfaces n M (fig . 3). 

 Soient S la surface de la source 

 éclairante, mm' un rayon abou- 

 tissant au point d'observa- 

 tion M. 



Si l'on se place en m', l'éclat apparent de la première surface en m est, 



d'après ce qui précède : 



. ,. w./'A 2 

 (9) 



FlG. 3. 



J = (i-WQ, 



en appelant n' l'indice du verre, n celui de l'air, a l'absorption subie dans 

 le verre par le rayon mm' . 



La première surface jouant par rapport à la seconde le rôle d'une 

 source de lumière, il suffit d'appliquer encore le même calcul pour la sur- 

 face de sortie ; l'éclat de celle-ci en m' vu de M sera donc : 



(10) 





en appelant k' la fraction de lumière réfractée au passage de la seconde 

 surface. 

 D'où finalement : 



11) 



r 



kk\\ 



ai. 



L'éclat apparent de la seconde surface ne diffère donc de l'éclat de la 

 source que par la réduction due aux pertes subies par les rayons au pas- 

 sage de la lentille. 



