A.BLONDEL. — PROPRIÉTÉS PHOTOMÉTRIQUES DES LENTILLES DE ni nOW 321 



Ce résultat est très intéressant par sa généralité même, car il B'applique 

 aussi bien, quelque soit le nombre et L'indice «les milieux travei 

 reste vrai même l'indice est — 1, c'est-à-dire quand une des surfaces 

 réfléchissante au lieu d'être réfractante, comme c'est le cas, par exemple, 

 pour les anneaux catadioptriques des lentilles de Fresnel, et pour les 

 réflecteurs réfringents des projecteurs Mangin. 



D'où cette conclusion que les appareils optiques présentent sur leur sur- 

 face d'émission de lumière et dans la direction des rayons projetés un relut 

 apparent égal à celui de la source, déduction faite des pertes pur réflexion 

 et absorption. Comme, pratiquement, l'absorption a est très faible et qu'on 

 limite autant que possible le produit hic' à une valeur voisine de L'unité, 

 les appareils industriels, quand ils sont éclairés par une source d'éclat uni- 

 forme, présentent sur toutes leurs portions brillantes un éclat sensiblement 

 uniforme. L'expérience vérifie absolument cette conclusion. 



Comparaison avec les résultats obtenus en rapportant l'éclat à lu face 

 d'entrée. — La nouvelle proposition étant beaucoup plus simple que celle 

 que j'avais indiquée précédemment en évaluant l'éclairement d'après L'éclat 

 fictif de la face d'entrée, doit évidemment lui être préférée. Il convienl de 

 remarquer que les deux méthodes conduisent d'ailleurs àla même valeur 

 pour l'éclairement produit par la lentille, seulement la seconde donne 

 une loi physique réelle qui échappait à la première. 



A titre d'exemple comparons les résultats des deux méthodes sur le cas 

 des lentilles à échelons de Fresnel, qui renvoient les rayons parallèleiu'-n! 

 au plan horizontal (M va à l'infini). 



Ces lentilles sont formées d'anneaux accotés ayant leur face d'entrée rec- 

 tiligne et verticale et leur face de sortie courbe et oblique (fig. 4). La 

 lumière incidente correspond à un 

 angle a o c, et la lumière réfractée esl 

 émise dans un faisceau parallèle cdc'd'. 



A l'infini l'anneau présente une zone 

 lumineuse vraie de hauteur h (pro- 

 jection verticale de cd) ayant l'éclat : 



/,•//(!_ a )j. 



Dans la première méthode l'éclat 

 était calculé en attribuant au contraire 

 à l'anneau une zone éclairante fictive 

 de hauteur ce. On obtenait donc ainsi 

 une moyenne de l'éclat pour l'anneau 

 au lieu de l'éclat vrai de la partie lumineuse seule. 



:\ 



i, 







FiO. 4 



