C. DAUZERE. LES TOURBILLONS CELLULAIRES ISOLES. I2i 



• lisparaîtro, la surface de la cire devenant plane. Au bout de 3o à .^5 mi- 

 nutes de chauffe à 85", il ne reste plus que quelques rares tourbillons 

 isolés, disséminés dans la nappe; ces derniers, quoique' bien affaiblis^ 

 peuvent subsister pendant plusieurs heures, sans que leur nombre aug- 

 mente ou diminue, [)ourvu ([ue la température reste constante. On peut, 

 dans la nappe devenue homogène, dans presque toute son étendue, créer 

 artificiellement d'autres tourbillons en agitant la cire avec une baguette 

 de verre; mais ces tourbillons ne sont pas stables; ils ne tardent pas à 

 disparaître quand on abandonne le liquide au repos. 



La stabilité des tourbillons restants est en relation avec la température. 

 Si la température baisse, les tourbillons se contractent et disparaissent 

 les uns après les autres et la surface devient plane dans toute son étendue. 

 Si la température s'élève les tourbillons grossissent et se multiplient 

 par scissiparité, d'après le mécanisme qui a été décrit par M. Bénard, 

 pour la modification de l'état permanent avec la température. Un tour- 

 billon d'abord circulaire grossit, s'allonge dans une direction, s'étrangle 

 en un point de sa longueur, puis une cloison s'établit en ce point, donnant 

 deux cellules-filles contiguës, lesquelles grossissent à leur tour et se divisent 

 comme la première. On obtient ainsi des colonies de cellules en chapelets 

 oU'-en amas, provenant chacune de la multiplication d'une seule cellule- 

 tourbillon initiale; les différentes colonies sont séparées les unes des autres 

 par de larges espaces privés de tourbillons. L'aspect du champ est alors 

 celui qu'on observe quand on examine au microscope une goutte d'un 

 bouillon de culture où se développent des cellules de levure de bière 

 de mycoderma aceti, ou d'autres ferments ; le mode de croissance et de 

 multiplication des cellules-tourbillons est le même que celui des celulles 

 vivantes, il y a entre les deux une analogie remarquable déjà signalée 

 par M. Bénard et réalisée ici à un degré élevé. 



On peut se demander quel est l'état de la nappe dans les régions privées 

 de tourbillons. La surface du liquide y est à peu près plane, mais pas 

 complètement, car on y aperçoit des filaments parallèles peu apparents, 

 appelés coupures par M. Bénard, et qui sont l'indice d'une certaine 

 convection; mais cette dernière est très faible, car les poussières en sus- 

 pension dans le liquide ne paraissent pas se déplacer sensiblement, quand 

 on les observe à l'œil nu. 



La nappe n'est jamais bien transparente dans ces régions, une sorte de 

 voile s'étend sur la surface et, dans certains cas, j'ai pu observer nette- 

 ment et photographier des amas très ténus de matières solides qui occu- 

 pent ces espaces privés de tourbillons. L'élévation de température a pour 

 effet de fondre ces parcelles solides et de permettre à la convection tour- 

 billonnaire de s'établir progressivement dans toute la nappe. On voit alors 

 les espaces vides diminuer d'étendue et les colonies de cellules grandir 

 peu à peu, jusqu'à se rejoindre, et à envahir complètement le champ. Ceci 

 arrive, en général, à une température comprise entre ioqo et no", mais 

 pouvant être quelquefois plus élevée. 



