St'R LE CYCLE DE L.V MACHINE A VAPEUR. 



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A. LEDUC. 



cie fonctions empiriques, mais aussi les dérivées secondes des fonctions z 

 et u {^'oir ma Communication sur les poids moléculaires). 



Or, on sait que les dérivées premières de deux fonctions empiriques 

 représentant avec une approximation sutTisante le même phénomène 

 peuvent avoir des valeurs numériques notablement différentes et que les 

 dérivées secondes peuvent s'écarter encore bien davantage. Pour ce 

 motif, je crois plus sûr de m'en tenir au cycle fini ci-après, qu'il convient 

 <i'appliquer, en général, à un intervalle de 10° au plus (/îg. 3). 



B 



Ja. 



La vapeur étant prise à T^ sous la pression po (A), on la comprime 

 isothermiquement jusqu'à la pression maxima Fo (AB), puis on la liquéfie 

 à T;; (BC). Ensuite on chauffe le liquide jusqu à T^ sous sa pression 

 maxima (CD), on le transforme en vapeur saturante à Tq (DE), et l'on 

 détend celle-ci à cette température (EF) jusqu'à la pression /?,, telle 

 que, par détente adiabatique (FA), on la ramène à l'état initial. 



Désignons par ^o et g, les quantités de chaleur évaluées le long des 

 tronçons d'isothermes AB et EF. Le principe de l'entropie fournit l'équa- 

 tion ' 



^0 



U 



To 



*^To 



dl Li -I- ^t 



Or, pi étant choisi arbitrairement, on calcule aisément q^; l'équation 

 ci-dessus fournit alors q^ et par conséquent /;,. II suffit alors d'appliquer 

 la formule de définition de y et de l'intégrer en supposant y constant 

 dans l'intervalle considéré. Comme le développement du calcul m'entrai- 

 nerait trop loin, je me contente d'indiquer quelques-uns des résultats 

 obtenus par interpolation : ce sont les valeurs de y entre looo et lôo» 

 et sous diverses pressions. 



Température. 



4 



'» ■> ^ 

 I , J >■>. 



i5o • • • 



140 1,346 



i3o I ,3J7 



1-20 1 ,365 



1 10 1 ,372 



100 1 ,374 



1,344 

 i,3j9 

 1,370 



» 



» ■ 

 » 



1,3 56 

 1,3-1 



» 

 » 

 » 

 » 



1 ,369 



