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Or, c'est ce qu'on observe pour les milieux réfringents du système des 

 lentilles dans l'u'il humain, cette ditîérence étant sensiblement zéro, les 

 indices de réfraction étant très faibles et très peu dilIV-rents de celui de 

 l'eau. La dispersion est également minime et sensiblement la même pour 

 les trois lentilles composant la partie dioptrique de l'œil. 



Pour imiter ces conditions de correction, pour obtenir à la fois l'achro- 

 matisme absolu et l'astigmatisme amoindri, je suis tombé sur l'usage de 

 verres de crown des plus faibles réfraction et dispersion. 



En tâchant de suivre ainsi les faits de la nature, j'ai choisi des verres 

 de crown qui ont sensiblement le même indice de réfraction pour la 

 raie 3) de Frauenhofer, et un pouvoir dispersif très peu différent, ce qui 

 nous fournit ces deux avantages précieux : 



1° Que l'aberration chromatique à corriger est minime ; 



2° Qu'on peut appliquer deux lentilles convexes et concaves du môme 

 rayon de courbure et de la même épaisseur, donc de la même longueur 

 focale. 



On sait qu'on peut considérer chaque lentille comme un système de 

 prismes du même angle réfringent et disposés symétriquement autour de 

 l'axe optique de la lentille. 



En combinant deux prismes de mêmes angles réfringents en direction 

 opposée, on obtient l'apochromatisme ou l'achromatisme absolu si les 

 milieux réfringents jouissent aussi de la même dispersion partielle rela- 

 tive dans toute l'étendue du spectre. C'est ce que j'ai tâché de réaliser 

 dans mon objectif ■symétrique apochromatique. 



Pour montrer à l'évidence la possibilité, il suffit de faire usage de la 

 formule approximative pour l'achromatisme de deux lentilles dans l'axe 

 optique, si l'astigmatisme est assez corrigé par le choix de deux verres de 

 crown entrant dans la construction. 



Nous avons l'équation pour l'aberration chromatique angulaire dans 

 l'axe optique d'une lentille convexe et d'une autre concave homofocalu : 



( du 1 dn, l b- I p 



(1,1 z= - — - .r (1 ) 



■^ I II — l p n, — \q2f\b' ^ ^ 



où ^ w est le coeflficient de dispersion, p et q sont les longueurs 



n — 1 



focales, I) la distance de l'image focale de la lentille concave et .r l'ou- 

 verture moyenne de la première lentille piano-convexe. Parce que : 



111 



- = j où 3 est la distance de l'image formée par la deuxième len- 



p 6 V ' 



tille, nous avons : 



b b b 1 771 — 1 



p </ ' g m wi ' 



