326 PHYSIQUE 



Pour deux vcrros de crown de léna, nous avons : 

 3) = l.SloO, c.) = l/'iO; £D, — 1.51(30, o/ = l/^"^.'^, ce qui donne 

 m — 



m 



1 /o7^ 



- = \/ ^ = V^0,817, d'où vient : m = J4,97; ,3 = 13,97p 



l4,97/a■\^ 



et do = — r~(ô ) (^ ~ 0,817) = 0,647o(- ) ; pour l'aberration spliérique 

 angulaire d'une seconde d'arc, on trouve : 



- = l,9o63XlO-^ 

 P 



ce qui donne l'ouverture admissible de la lentille : Sa- r= 3,9126 >< 10~'' 



ou sensiblement l'ouverture relative de : — := 0,04 = 1/23, c'est-à-dire 



P 



très près de l'ouverture relative des objectifs photographiques de paysages. 

 Comme les miroirs argentés ne donnent pas des images astigmatiques 

 et ne réfléchissent pas les rayons acliniques violets et ultraviolets, on 

 voit toute l'importance de la construction de ces objectifs symétriques 

 apochromatiques pour la vision et la photographie des parties ultra- 

 violettes de spectres stellaircs et autres en construisant les lentilles en 

 quartz. Car la formule montre qu'on peut même faire to = o/, et qu'on 

 trouve : 



") \ 





v': 



V^'lzil, (6) 



q m 



plus m devient grand, plus les longueurs focales de deux lentilles de cristal 

 de roche deviennent égales ; mais comme le cristal de roche a la disper- 

 sion encore moindre que les verres crown léger, on peut simplement 

 construire pour la spectroscopie et la spectrophotographie les objectifs 

 avec deux lentilles homofocales de quartz, l'une piano-convexe et l'autre 

 piano-concave, car nous aurons : 



\ ( /m IX^ / 15 



rf-i; =z — X 0,01963 ' 1 — y — - — \ — j soit m — 15 fois, nous aurons : 



d'h - 0,0000305 • 1 — f Î4^ ' = 0,0000305 X 0,1208 - 0,00000300 = O'.'S. 



( Mo/ ^ 



