( OU ) 

 J'ai fait voir que, si Ton désigne par R la valeur numé- 

 rique de la réfraction moyenne qui correspond, dans les 

 tables, à la distance zénithale Z, cette valeur étant corrigée 

 des effets de la densité (p) de l'air d'après les indications 

 thermométrique et barométrique, et devenant ainsi R (p), 

 on a : 



n 2 — n' 2 R (p) 

 tangg= - 5 - X 



G0",G7 



L'angle s étant excessivement petit, tout en étant sus- 

 ceptible d'être mesuré à de grandes distances zénithales, 

 ainsi que Bessel et d'autres observateurs l'ont fait pour cer- 

 taines étoiles, cette expression est aussi celle de sin s. Il 

 résulte de là et de la valeur de D que celle-ci peut prendre 

 la forme suivante : 



a.v (n* — ?i' 2 ) 

 sin Z 



( p ) |~ v . 142,891. 



{?) |_2»V« X 60",G7 ' J 



Cette expression nous indique que l'écart D ou mm! 

 des deux rayons en un lieu m, qui est déterminé par la 

 grandeur de l'angle v, est proportionnel à la densité (p) de 

 l'air (1). Si donc Z et v conservent des valeurs constantes, 

 quand la densité de l'air seule varie, l'écart D des deux 

 trajectoires linéaires rouge et bleue croîtra proportionnel- 

 lement à la densité de l'air, parce que son pouvoir dis- 

 persif suivra exactement ses variations. Cette conséquence 

 s'applique également, et suivant la même proportionnalité, 

 à l'écartement des faisceaux rouge, bleu et de tous les 



(1) J'ai montré qu'il existe une relation exacte entre la grandeur de 

 l'angle v et la dislance Awi de l'observateur au lieu m où l'on considère 

 l'écart mm'. {Bulletins de l'Académie royale de Belgique, 2 e série, 

 t. XXIX. 



