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 autres rayons, ayant chacun le même diamètre que l'objectif 

 de la lunette, quand on considère les rayons émanés de 

 l'étoile à leur arrivée dans cet instrument , et non plus dans 

 la pupille étroite de l'œil de l'observateur. 



On sait que, dans le calcul des réfractions astrono- 

 miques, la correction dépendante de la densité (p) de l'air 

 s'effectue à l'aide du produit de deux facteurs relatifs aux 

 indications du thermomètre et du baromètre au lieu de 

 l'observation, qui figurent dans la table de correction des 

 réfractions moyennes des éphémérides astronomiques. Ce 

 sont les produits respectifs de ces facteurs qui sont indi- 

 qués, sous le nom de coefficients de la réfraction astrono- 

 mique, dans les tableaux précédents. Ces facteurs ayant été 

 déterminés d'après la température et la pression baromé- 

 trique correspondantes, les valeurs de ces coefficients ont 

 exactement suivi, dans ces tableaux, les variations de l'in- 

 tensité de la scintillation. 



Quelle que soit donc la cause réelle à laquelle il faille 

 attribuer les interceptions momentanées d'un ou de plu- 

 sieurs rayons lumineux , considérés dans la partie, m km' 

 qui est limitée entre les trajectoires des rayons rouge et 

 bleu, ce sont ces interceptions fréquentes, et de très- 

 courte durée, qui donnent lieu aux changements de cou- 

 leurs rapides de l'étoile scintillante. Ces interceptions sont 

 produites par le passage d'ondes aériennes nombreuses, de 

 réfringence différente de celle de la masse d'air où elles 

 circulent, à travers l'ensemble des rayons lumineux, dirigés 

 vers l'observateur, et dont nous ne considérons ici que la 

 partie m'km'. Jl est évident que le nombre de ces intercep- 

 tions augmentera ou diminuera selon que l'écartement D 

 des trajectoires bleue et rouge augmentera ou diminuera 

 lui-même, par suite d'une variation de la densité et du 



