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 pouvoir dispersil' de l'air, toutes choses égales d'ailleurs, 



c'est-à-dire l'étoile étant considérée à la même distance 

 zénithale. D'après cela l'intensité de la scintillation, qui est 

 précisée par le nombre de changements de couleurs que 

 l'étoile accuse en une seconde, dans les conditions données, 

 doit varier selon la grandeur D de l'écart des trajectoires 

 ronge et bleue, considéré à une distance constante de 

 l'observateur. Quand cet écart augmentera, à cause de 

 l'accroissement de la densité et du pouvoir dispersif de l'air 

 résultant soit d'un abaissement de sa température , soit 

 d'une augmentation de sa pression, ou de ces deux effets 

 combinés, l'intensité de la scintillation en deviendra sensi- 

 blement plus forte. Au contraire, quand l'écart des trajec- 

 toires diminuera à cause d'une élévation notable de la 

 température, par exemple, l'intensité de la scintillation 

 suivra la diminution de cet écart dans de certaines pro- 

 portions. 



D'après tout ce qui précède, on conçoit pourquoi, dans 

 les tableaux précédents et malgré la diversité des autres 

 influences, les intensités de la scintillation ont varié préci- 

 sément, et sans exception, dans le même sens que les 

 valeurs de la réfraction astronomique. 



Les développements précédents expliquent de la ma- 

 nière la plus précise, la raison de cette relation remar- 

 quable, qui est une preuve nouvelle de l'influence du phé- 

 nomène de dispersion produit par l'air atmosphérique sur 

 la scintillation des étoiles. 



Cette preuve vient à l'appui de la théorie de la scintil- 

 lation que j'ai proposée, et qui repose sur des effets de 

 réfraction et de dispersion produite par l'atmosphère (I). 



(1) Voir le mémoire cité plus hautu 



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