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Il importe de montrer ici de combien l'influence de la 

 température sur la dispersion est plus forte que les effets 

 résultant des changements de la pression barométrique, 

 eu égard aux limites de leurs variations ordinaires. En effet, 

 d'après les tables de correction de la réfraction atmosphé- 

 rique moyenne, le coefficient relatif à la température 

 augmente de 1,000 à 1,004 quand celle-ci diminue de 10° à 

 9°. Or, il faut que la pression atmosphérique augmente de 

 760 à 765 mm pour que le coefficient relatif à cet autre élé- 

 ment de correction varie de la même quantité. Ainsi, un 

 accroissement de pression de 5 millimètres détermine une 

 augmentation de la densité et du pouvoir dispersif de l'air 

 précisément égal à celui qui résulte d'un abaissement de 

 1° de température. Les extrêmes de chaleur entre lesquels 

 j'ai observé par un temps sec, sont 2-4° et — 8°, tandis que 

 les variations de la pression barométriques sont comprises 

 entre 7o0 et 774- mm , aussi par un temps sec. On voit par 

 là que, dans mes recherches sous celte influence, les effets 

 d'une variation de 24 mra entre les extrêmes de cette pression 

 sur le pouvoir dispersif de l'air, équivalent à ceux qui sont 

 produits par une différence de température de 8°, ou au 

 quart des effets résultant de la différence des 52° qui sé- 

 parent les extrêmes de la température indiqués. 



Je ferai voir actuellement que les accroissements d'in- 

 tensité qui affectent la scintillation dans le tableau de la 

 page 606, à mesure que l'on considère des températures de 

 plus en plus basses, varient beaucoup plus rapidement que 

 les valeurs des coefficients correspondantes. Si nous pre- 

 nons pour unités respectives l'intensité de la scintillation 

 et la valeur de ce coefficient à la limite de 25 à 20° de 

 température, nous obtenons les rapports suivants, qui ré- 

 pondent aux températures moyennes de l'air indiquées. 



