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Aussitôt après la fermeture de la nappe, les dimensions 

 de celle-ci diminuent d'abord par degrés en môme temps 

 que la charge; quand celle-ci n'excède plus une dizaine 

 de centimètres, la forme de la nappe change brusque- 

 ment, la partie supérieure devient tout à coup concave en 

 se relevant au-dessus du plan du disque, puis, après un 

 temps extrêmement court , la première forme reparaît, 

 et ces changements instantanés d'aspect se renouvellent 

 périodiquement sept ou huit fois jusqu'à ce que la nappe 

 disparaisse entièrement. 



Savart, qui a étudié ces changements brusques avec 

 le plus grand soin , a vainement cherché à en pénétrer la 

 cause. Depuis lors, M. Boussinesq a essayé de donner la 

 théorie mathématique de la formation des nappes unies et 

 fermées, mais, ainsi que M. Hagen, il regarde la constante 

 capillaire du liquide comme demeurant la même dans 

 toute l'étendue de la surface. Aussi ses calculs ne sont-ils 

 pas d'accord avec l'expérience, et ne montrent pas la cause 

 de l'instabilité des nappes dans certaines conditions. 



Voici les propositions auxquelles m'a conduit ma théo- 

 rie et que j'ai, pour la plupart, vérifiées déjà par l'observa- 

 tion directe : 



a) A chaque quantité d'énergie de mouvement détruite 

 correspond nécessairement, comme dans le cas des lames 

 planes, une quantité d'énergie potentielle équivalente et 

 dont le siège est l'ensemble des deux faces de la portion 

 supérieure de la nappe limitée à la section équatoriale 

 (j'appelle ainsi la section dont le plan passe par les points 

 où la tangente à la génératrice est verticale). 



J'ai constaté, en effet, que si l'on opère avec une charge 

 constante, jamais il n'y a relèvement brusque suivi de la 

 formation d'une surface concave vers le haut; il n'y en a 



