( 888 ) 



bas de sa course, c'est-à-dire au sommet de la parabole. 

 Mais il arrivera un moment où la rotation, après avoir 

 atteint cette vitesse de régime, tendra à la dépasser. 



Au même instant, l'ailette s'élance et monte, en parcou- 

 rant sa courbe d'appui, jusqu'à ce qu'elle se trouve éloignée 

 de l'axe d'une quantité x telle que les résistances supplé- 

 mentaires engendrées par l'ailette à cette distance, jointes 

 au travail utile effectué, soient exactement équivalentes à 

 la force motrice. A partir de cet instant, la vitesse angu- 

 laire doit rester rigoureusement égale à co. Car il suffit 

 qu'elle tende, par exemple, à augmenter ultérieurement 

 d'une quantité inûniment petite, pour que, la composante 

 de la force centrifuge l'emportant sur celle de la pesan- 

 teur, l'ailette tende à se déplacer d'une quantité infiniment 

 grande, et à faire naître des résistances supplémentaires 

 au delà de toute limite; ceci dans la supposition que la 

 force motrice augmente au delà de toute mesure. 



De même, l'ailette se trouvant en un point quelconque 

 de sa courbe, il suffirait que la vitesse descendît àw — cfo 

 pour que, la pesanteur l'emportant sur la force centrifuge, 

 l'ailette ne retrouvât plus nulle part une position d'équi- 

 libre et tendît à descendre jusqu'au bas de sa course, ce 

 qui réduirait les résistances supplémentaires au minimum. 

 Mais avant que ceci arrive , la force motrice, que nous sup- 

 posons plus grande que le minimum nécessaire, aura eu 

 le temps d'accélérer le mouvement et de le remettre dans 

 son régime normal w. 



Mais comment pourra-t-on, en pratique, maintenir le 

 mobile régulateur sur le paraboloïde de révolution requis 

 pour l'isochronisme, et surtout comment arrivera-t-on à 



