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 Mais on aura 



R étant un coefficient constant qui dépend de la longueur du réseau et de 

 la déviation, c'est-à-dire de l'angle que fait la normale au réseau avec la 

 direction PM; direction sensiblement constante pour tous les points du 

 réseau, puisque le point M est très éloigné. D'autre part, i pourra être con- 

 sidéré comme une fonction de 6. On aura donc 



^6, 



l = ¥. F(/-6)i(9) 



r/e. 



Les limites 0,, et 6, sont les temps que met la lumière pour aller des extré- 

 mités du réseau au point M. 



» La fonction '^ qui est égale tantôt à i, tantôt à o, est une fonction 



périodique de 6 et la période que j'appelle ^^ dépend de la déviation et de 



l'équidistance des traits du réseau. 



» Je puis donc développer en série de Fourier et écrire 



R'i = iA„e"'^\ 



* 



n étant un entier qui varie de — oc à -+- ao. 

 )) On a donc 



l = 2A„e""'' / ¥(t - 0)e-"'*f'-^' Je. 



» Tout se passe donc comme si nous avions une série de radiations dont 

 la période serait — -> mais dont l'amplitude et la phase, au lieu d'être rigou- 

 reusement constantes, varieraient avec une lenteur rt-lative. Cette ampli- 

 tude et cette phase ne seraient autre chose que le module et l'argument 

 de l'intégrale 





» Parmi ces radiations, celles qui correspondent à /î — ± i agiront 

 seules sur la rétine. 



» Pour retrouver le résultat que nous avait donné l'intégrale de Fourier, 

 il faudrait faire 6(, = — ao, 0| = +3c; l'amplitude de la vibration (pour 

 n =^ I par exemple) serait alors constante et proporlionnelie au module 



