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ment la pression, montre la bande près de D, !■= 0*^,580 à 01^,572, nais- 

 sante à 6 atmosphères, à très peu près. 



)) Le produit de la longueur par le carré de la pression donne 

 60™ X 6- = 2 160™. C'est ce produit que nous avons constamment obtenu 

 dans les expériences de laboratoire dans lesquelles nous faisions varier les 

 longueurs et les pressions. 



» Voyons à quelles épaisseurs atmosphériques il faut recourir pour 

 obtenir une équivalence de celte longueur. 



» Considérons d'abord l'action de l'atmosphère quand elle agit sur un 

 rayon la traversant verticalement. 



» Soient H la hauteur d'une colonne atmosphérique reposant sur le sol et 

 ayant l'atnîosphère pour hauteur, dH l'épaisseur d'une tranche infiniment 

 mince en un point déterminé et S la densité de l'atmosphère en ce point; 

 on aura, dF étant la différentielle de la force qui représente l'absorption, 



dF = — ^'dlL 



Mais la densité est sensiblement proportionnelle à la pression baromé- 

 trique h. 



» On peut donc poser 



S = M, 

 d'où 



dF = -k-/i'dH. 



Remarquons maintenant que pour A = 760, S = i, d'où i = ~ et prenant 



pour H = i83361og^j on trouve rfH = — i83361ogey-' et, par suite, 



dF = , ,. ,., loseh dh. 



M Cette équation intégrée de /z = o à h = 760 conduit a la valeur 

 F = 3981'". 



» Mais ce résultat sujipose que l'atmosphère est entièrement formée 

 d'oxygène, et ce gaz n'en représente que le cinquième ou plutôt le 0,208 

 dont le carré est o,o43; il faut donc multiplier par ce nombre, et l'on 

 trouve F = 172"". 



» Ainsi l'action de l'atmosphère sur un faisceau qui la traverse nor- 

 malement équivaut à celle d'une colonne d'oxygène de 172'" environ à 

 la pression d'une atmosphère. 



» Or le tube de 60" ne commençant à donner les bandes (celle de D 



