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même question. Dans la limite de précision des mesures, elles concordent 

 bien avec les résultats exjjérimcntaux. 



» Il m'a paru intéressant d'appliquer à l'absorption cristalline la théorie 

 électromagnétique de la lumière. Elle permet de rendre compte, sans 

 hypothèse nouvelle, de tous les phénomènes observés, et donne, de ces 

 phénomènes, une interprétation particulièrement simple. 



« Elle consistée supposer le milieu cristallin, où se propage la lumière, 

 imparfaitement isolant. La conductibilité électrique variera en général 

 avec la direction. Cette variation pourra être figurée géométriquement 

 par la construction d'un « ellipsoïde de conductibilité » qui, dans le cas le 

 plus général, n'aura pas les mêmes directions d'axes principaux que « l'el- 

 « lipsoïde de pouvoir diélectrique» du même milieu cristallin. C'est dire 

 qu'en général « l'ellipsoïde d'absorption » n'aura pas les mêmes axes que 

 « l'ellipsoïde d'élasticité optique ». 



)> Hertz (') a indiqué les équations qui régissent la propagation d'une 

 perturbation électromagnétique dans un milieu anisotrope, à la fois dié- 

 lectrique et conducteur. Je prends ces équations pour point de départ, en 

 supposant seulement, comme on est toujours conduit à le faire dans la 

 théorie de la lumière, que le milieu est isotrope au point de vue magné- 

 tique. Je désire communiquer simplement ici les conclusions, que je me 

 propose de développer dans un Mémoire détaillé. 



» 1° Dans un pareil milieu, une onde plane incidente donne toujours deux 

 ondes réfractées et deux seulement. — Les équations auxquelles satisfont les 

 trois composantes de la force électrique ou celles du déploiement électrique 

 vérifient en effet la condition nécessaire pour qu'il n'y ait que biréfrin- 

 gence (-). 



» 2" Chacune des ondes propage une quantité d'énergie qui décroît en 

 fonction exponentielle de l'épaisseur traversée. — On a 



(i) I = I„e-^*% 



I étant l'énergie électrique après la traversée d'une épaisseur :; de cristal, 

 lo l'énergie initiale, et k un coefficient d'absorption constant pour une 

 onde donnée. 



(') Heinrich Hertz, Untersuchungen iïber die Ausbreitung der electrischen 

 Kraft, p. 219 [Équations (73) et (7*)]. 



(^) Cette condition n'est pas toujours remplie par tous les systèmes d'équations 

 proposés par divers auteurs pour représenter la marche de la lumière dans les cristaux ; 

 c'est là un point sur lequel je nie propose de revenir. 



