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» 3° La vibration de force électrique et le déplacement électrique restent, 

 dans la traversée du cristal, semblables à eux-mêmes. — Ils ont lieu suivant 

 des ellipses très aplaties ; les plans de ces ellipses conservent leur direction 

 et les ellipses conservent lenr forme. Il ne savirait y avoir, dans l'intérieur 

 du cristal, inclinaison |)rogressive de la vibration. 



» Les conclusions précédentes sont rf^OHreM5e5. Supposons maintenant 

 que le coelficient d'absorption soit, en tous les cas, assez petit, par rapport 



à -y^> 1 étant la longueur d'onde, pour qu'on puisse négliger le carré du 



rapport — En d'autres termes, on suppose que pour réduire la vibration 



T 

 à la fraction -^ de sa valeur, c'est-à-dire l'intensité à la fraction -^^ de sa 



valeur, il faut traverser une épaisseurde cristal d'un grand nombre de lon- 

 gueurs d'onde, et d'un nombre assez grand pour que l'inverse de son carré 

 soit négligeable. Remarquons que cette condition est vérifiée pour des cris- 

 taux très absorbants; elle l'est amplement pour le rayon ordinaire dans la 

 tourmaline. On obtient alors les conclusions approchées qui suivent. 



» 4° ^^ force électrique et le déplacement électrique sont rectilignes. 



» 5" Dans un corps qui serait un diélectrique isotrope, mais un conducteur 

 anisotrope, la théorie de C ellipsoïde d' absorption est exacte; et, dans un pareil 

 corps, l' absorption d'une onde ne dépend que de la direction de la vibration 

 électrique quelle propage. La seule quantité qui intervienne est, en etfet, le 

 coefficient de conductibilité dans la direction dans laquelle agit la force 

 électrique. On a 



(a) k = CY., 



C étant une constante pour le cristal donné, et /. le coefficient de conduc- 

 tibilité dans la direction a, |3, y suivant laquelle est dirigée la force élec- 

 trique. Il est lié aux trois coefficients principaux de conductibilité : /.,, x->, 

 Xj par la relation 



(3) ■/.-—v.^<x-'{-■/.2^^ 



-3 1 



» La théorie électromagnétique a permis de préciser le degré d'exacti- 

 tude de cette conclusion. 



» 6° Dans le cas général d'un corps doublement anisotrope, le déplace- 

 ment électrique et la force ne sont plus confondus. L'absorption dépend 

 delà conductibilité dans la direction de la force électrique. Mais, à un dépla- 



