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 1111 tii])c ïomw à la partie inférieuro par une vossio, ron- 

 l'ermant un liquide A et plongé dans un liquide B. Nous 

 pouvons concevoir les parois du tul)e prolongées au-des- 

 sous de la vessie, ou, ce qui revient au même, celle-ci 

 placée au milieu de la longueur du tnbe , et il nous sera 

 permis de faire abstraction du liquide qui entoure le 

 tube. Cela étant, si l'on retirait le liquide B, le liquide 

 A aurait une tendance à pénétrer dans les pores de la 

 vessie capable de faire équilibre à une colonne de mer- 

 cure h; de même , si le liquide A était retiré, le liquide B 

 aurait à pénétrer dans les pores de la vessie une ten- 

 dance capable de faire équilibre à une colonne de mer- 

 cure h' : si, enlin, les deux liquides se trouvent tous 

 deux cbacun d'un côté de la vessie, l'nn d'eux devra 

 traverser la vessie en vertu de son excès de tendance 

 h — /// ou li^ — /^, et viendra à l'extrémité des canaux 

 capillaires du tissu membraneux se diffuser dans l'autre 

 liquide, au lieu d<' se diffuser par évaporation dans 

 l'atmosphère comme dans le phénomène observé par 

 M. Magnus. Ainsi se produirait le courant d'endosmose; 

 quant au courant d'exosmose, il pourrait être considéré 

 comme un phénomène analogue à celui de la rentrée 

 de l'air que nous avons observé : on pourrait concevoir 

 que dans les pores les plus larges de la cloison , la force 

 h — h' n'est pas suffisante pour vaincre la pesanteur et la 

 force de diffusion mutuelle des deux liquides. » 

 Enfin, pour établir d'une manière plus complète encore 

 la relation entre l'expérience de M. Magnus et le phéno- 

 mène de l'endosmose, l'auteur a fait l'expérience suivante : 

 dans un tube fermé par une vessie à une extrémité, il a 

 versé de l'eau et un peu de mercure; il a retourné ce 

 tube sur un bain de mercure contenu dans une éprouvette. 



