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tM est beaucoup plus grande que celle que Ton aurait pu obtenir par une 

 'detente plus considerable de la vaoeur d'eau dans la premiere machine. 

 De cette maniere, on b'explique parfaitement le resultat ^conomique que 

 . I'oa peut obtenii' de deux machines accoupli5es. Tune a vapeur d'eau 

 . I'autre -k vapeur d'cther ou de chloroforme, sur lesquels. on fait des expe- 

 riences depuis quelque temps. 



» Dans les machines k air, ou la force motrice est produite par la dilata- 

 tion que la chaleur fait subir au gaz dans la machine, ou par I'augmenta- 

 ; tioQ qu'elle determine dans sa force elastique, le travail moteur produit 

 a chaque coup de piston serait toujours proportionnel k la difference des 

 quantit^s de chaleur poss6dee par I'air entrant et par I'air sortant, c'est- 

 i-dire, en definitive, a la perte de chaleur que fait I'air en traversant la 

 machine. Mais comme, dans le syst^me d'Ericsson, la chaleur que possede 

 Fair sortant vient se deposer sur des corps auxquels le nouvel air entrant 

 • I'enl^ve pour la reporter dans la machine , on voit que, theoriquement, 

 dans ces dernieres machines, toute la chaleur depens(§e est utilisee pour 

 le travail moteur; tandis que, dans la meilleure machine i vapeur d'eau, 

 la chaleur utilisee pour le travail mecanique n'est que le 1 /20° de la cha- 

 leur depens^e. U est bien entendu que je neglige ici toutes les pertes ex- 

 t^rieures, ainsi que les obstacles m^caniques ou industriels qui peuvent 

 se presenter dms la pratique.... 

 r- » Dans ces recherches je rencontrais a chaque instant des anomaliea'qui 

 rme paraissaient inexplicables dans les theories ant^rieurement admisee. 

 Pour en donner une idee, je citerai quelques exemples choisis parmi les 

 plus simples. , . , 



» Premier exemple. 1" Une masse de gas? sous la pression de 10 atmo- 

 spheres est renfferra^e dans un espace dent on double brusquement la 

 .capacity : la pression descend 11 3 atmospheres. ,, 



, » 2" Deux reservoirs, de capacite egale, sont places dans un meme 

 ealorimetre; I'un est rempli de gaz sous 10 atmospheres, le second est 

 - compietement vide. On etablit brusquement la communication entre les 

 , deux reservoirs; lamassedegaz traverse, sous la pression de 10 atmospheres, 

 -le serpentin, ou elle s'^chauffe k iOQ degr^s, puis le caloriinetre a deg^6 

 ';S0us la meme pression ; elle eieve la temperature du calorimetre def de- 

 grds, et I'experience montre que /' est tres-peu different de f. 

 ■ » 3° La meme masse de gaz traverse, sous la pression de 1 atmosphe- 

 res, le serpeatin, oil elle s'6chauffe i 100 degres ;,mais en arrivant h I'ori- 

 rfice du calorimetre kO degr6, ou a un point quelconque de son parcours, 

 :le gaz se dilate et descend sous la pression de Tatmosphere, de sorte qu'il 

 . ^ort du calorimetre en equilibre de temperature avec lui et en equilibre 

 de pression avec I'atmosphere ambiante. On observe une eievatioji ,.de 

 ■'t(emperaturet"du calorimetre.' 



» D'apres les theories anterieurement admises, la quantity de chaleur 

 abandonnee dang le gaz par rexp6rience n<» 3, devrait etre egale k celle 

 du n° 2, diminu^e de la quantity de chaleur qui a 6t6 absorbee par le ga 



